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» 2°. Pour celle qui se rapporte à l'écoulement par l'ouverture o: du de- 

 dans vers le dehors, ou si l'on a p' "^ p ~\- Uh', 



du dehors au dedans, ou si l'on a , au contraire, p' <ip -\- T\h', 



ce qui donne simplement, d'après l'équation ci-dessus, 



± w" =2ê-H _ (i + K) U% 



le signe négatif de w* correspondant à la seconde hypothèse qui est celle 

 de l'aspiration; 



» 3°. Pour l'équation qui se rapporte au mouvement relatif dans l'inté- 

 rieur des conduites de la roue, lesquelles donnent toujours lieu aune dé- 

 pense de fluide 0'«', par seconde, 



OTT / Tî'^ K' \ 



u- = v' — k"» + 2g-H — (i + K) U' — jTTTl ^"'•FT sin'?iu" — iV:^, simpsinaUu' ). 



«D'ailleurs on n'aura plus ici simplement la condition OU = 0'm', mais 

 bien cette autre relation : 



OU = O'u dz kfiw, 



qui, avec les trois précédentes, suffira encore pour déterminer les vitesses 

 d'écoulement U, m', w; les dépenses OU, OV, kfiw^ ainsi que la pression 

 inconnue p' ; le signe inférieur de kfiw se rapportant toujours au cas 

 de l'aspiration. D'après cela, on n'éprouvera aucune difficulté à établir 

 l'équation relative à l'effet utile de la rDue,«i l'on observe, comme on vient 

 de le faire pour établir l'avant-dernière des équations ci-dessus : i* qu'il 

 n'y a pas lieu, dans le cas présent, à tenir compte de l'influence de la force 

 vive mw*, qui est entièrement perdue pour cet effet, puisque sa direction 

 est perpendiculaire à celle du mouvement de la roue; 2° qu'on doit seu- 

 lement avoir égard à l'accroissement ou à la diminution subis, selon les 

 cas , par la dépense qui se fait au travers des orifices d'évacuation O de 

 cette roue. 



» Toutefois, les résultats auxquels on sera ainsi conduit seront fort com- 

 pliqués, puisqu'ils dépendront, en général , d'équations d'un degré élevé, 



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