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 se composait de deux parties. La première offrait des formules générales 

 danaljse applicables à un grand nombre de questions diverses. La se- 

 conde avait spécialement pour objet l'étude des lois suivant lesquelles se 

 développent les divers phénomènes lumineux. Les sept premiers para- 

 graphes de la seconde partie, déjà publiés , offrent les formules fondamen- 

 tales de la théorie delà lumière. Il y est successivement question des équa- 

 tions générales du mouvement de l'éther, des couleurs, des mouvements 

 qui deviennent insensibles à de très petites distances ou des corps opaques, 

 des formules générales qui représentent un mouvement vibratoire quel- 

 conque du fluidp éthéré , des inilieux où la propagation de la lumière 

 s'effectue suivant les mêmes lois en tous sens , ou autour de tout axe 

 parallèle aune droite donnée; enfin, delà propagation des ondes planes 

 dans les corps transparents. L'impression du Mémoire dont il s'agit a été 

 interrompue par des circonstances indépendantes de ma volonté. Mais les 

 résultats que devaient contenir les derniers paragraphes se trouvent déjà 

 énoncés, pour la plupart, soit dans \c& Nouveaux Exercices, soit dans di- 

 verses lettres adressées à MM. Ampère et Libri, et publiées dans les 

 Comptes rendus des séances de l'Académie. Je me propose maintenant de 

 l'eproduire successivement ces mêmes résidtats avec quelques développe- 

 ments, dans une suite de Mémoires dont j'ai l'honneur d'offrir aujourd'hui 

 le premier à l'Académie. Je vais indiquer son objet en peu de mots. 



"Comme je l'ai dit, dans la première partie du Mémoire lithographie, 

 d'août 1 836, on est souvent fort embarrassé pour établir, dans les questions 

 de physique mathématique, les conditions relatives aux limites des. corps 

 et aux surfaces qui terminent des systèmes de molécules sollicitées par des 

 forces d'attraction ou de répulsion mutuelles. Ainsi , en particulier, si Ion 

 considère des ondes sonores, lumineuses, etc., propagées dans un corps 

 élastique, dans un milieu transparent, etc., on pourra aisément suivre la 

 propagation du mouvement jusqu'à une très petite distance de la surface 

 qui termine ce corps ou ce milieu. Mais il n'en sera plus de même à l'ins- 

 tant où cette distance deviendra comparable au rayon de la sphère d'at»- 

 traction ou de répulsion de deux molécules, et, à partir de cet instant, 

 les équations qui représentaient les mouvements vibratoires dans l'inté- 

 rieur du corps ou du milieu proposé, se trouveront altérées ; par conséquent 

 les lois déduites de ces équations cesseront de subsister. Cette difficulté se 

 reproduit jusque dans la théorie de l'équilibre d'un système de molécules. 

 Pour s'en débarrasser, on a généralement fait abstraction de la couche 

 très mince des molécules situées près de la surface extérieure du corps à 



