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■qu'on la calculerait en montant ou en descendant , ce qui implique une contradiction 

 physique. A plus forte raison ne pourrait-on pas opérer de cette manière si l'état 



atmosphérique avait varié depuis la première évaluation de -jr ; car ce facteur aurait 



dû changer aussi pour s'adapter aux nouvelles conditions de décroissement. 



» C'est aussi ce que montre l'expression exacte de 6, lorsque l'on transporte l'origine 



des i à la hauteur où la densité est ç ; car le coefficient -p- change pour s'appliquer 



à la nouvelle densité prise comme terme de départ, même quand l'état atmosphérique 

 reste constant. En effet, en désignant par c- les nouvelles variables comptées de la 

 couche où la densité est §", on a généralement 



par conséquent, l'expression de ç en o- est 



ou, en isolant le premier terme de l'exposant, 



" Pour conserver plus complètement l'analogie avec le cas d'une température cons- 

 tante, je remarque que, alors, les pressions étant proportionnelles aux densités, les/ 

 sont inverses des gravités à diverses hauteurs, et par conséquent proportionnelles aux 

 carrés des distances au centre des couches. Introduisant donc auxiliairement une nou- 

 velle constante /", telle qu'on ait 



r"' 



r" 

 le coefficient exponentiel de toute la série sera — jj. Si l'on fait de plus, par abré- 

 viation , 



_ rd(^-] ,_]_[;_ fd' (S^)-i , _j_ rj^ rdHSsn 



L rf^ J. J.2 /■" L ds' X 1.2.3 r"= L ds' J,' 



.etc., 



on aura généralement 



Il l' 

 (= = ç e 



d'où l'on tire 



«^ _ r" d(XT) 



dT~ V '~dr' 



«• 



2 est donc la fonction qui dépend du décroissement des températures, à partir de 

 la couche aérienne où les variables s- commencent. 



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