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PHYSIQUE. — Note sur la chaleur constitutive de la vapeur d'eau en 

 contact avec le liquide ; et sur la loi de cofiservation du maximum de 

 densité' de la vapeur pour sa température, pendant soii action dans les) 

 machities à vapeur ; par M. de Pambour. 



( Extrait par l'auteur. ) 



« Quelques expériences de Watt, confirmées depuis par celles de 

 MM. Sharpe et Clément, ont amené ce résultat que la vapeur, au moment 

 de sa formation, c'est-à-dire en contact avec le liquide, ou au maximum 

 de densité pour sa température, contient la même quantité de chaleur 

 totale , à quelque degré de tension qu'on la suppose formée. On en a 

 tiéduit que la quantité de chaleur contenue à l'état latent, dans la vapeur 

 en contact avec le liquide , est de moins en moins grande à mesure que 

 la tempéralure de cette vapeur est plus élevée; de sorte que la chaleur 

 totale, ou la somme de celte chaleur latente, plus la chaleur indiquée par 

 le thermomètre, forment dans tous les cas une quantité constante, repré- 

 sentée par 65o degrés du thermomètre centigrade ou 1170 de celui 

 de Fahrenheit. 



» Southern, au contraire, a conclu de ses expériences, que ce serait 

 la portion latente de la chaleur qui serait constante, et que pour avoir 

 la quantité totale de chaleur actuellement contenue dans la vapeur formée 

 à une température donnée, il faudrait, à celte température, ajouter un 

 nombre constant, qui représenterait la chaleur latente absorbée par la 

 vapeur dans le changement d'état. 



)' Cette opinion a paru plus rationnelle à quelques auteurs, et ils en 

 ont fait la base de leurs calculs sur les effets de la vapeur ; mais la pre- 

 mière me semble mise hors de doute par les observations que je vais 

 rapporter. 



» On sait que, lorsqu'un fluide élastique se dilate dans un espace plus 

 grand, cette dilatation est toujours accompagnée d'un abaissement de tem- 

 pérature. Si donc la première des deux lois est exacte, il s'ensuit que la 

 vapeur étant une fois formée sous une certaine pression, pourra être séparée 

 du liquide, et pourvu seulement qu'on ne lui enlève, par un agent exté- 

 rieur, aucune portion de son calorique primitif, elle pourra se dilater 

 dans des espaces de plus en plus grands, eu passant en même temps à des 

 températures de plus en plus basses, sans cesser pour cela de rester au 



