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 vase capable d'une résistance suffisante , y serait en entier transformée en 

 vapeur; et qu'ainsi, au lieu d'agir sur un liquide, on n'agirait plus que sur nn 

 fluide élastique , d'où résulte que toutes les augmentations de chaleur qu'on 

 lui ferait subir deviendraient, comme dans tous les gaz, sensibles au ther- 

 momètre. Cette observation, qui revient à dire que la vapeur formée à la 

 température de GSo" a la même densité que l'eau, explique la difficulté qui 

 sans cela se présenterait, en ce que au-delà de 65o degrés centigrades, la 

 loi précédente ne pourrait subsister qu'autant que la chaleur latente de- 

 viendrait une quantité négative , ce qui avait fait considérer cette loi comme 

 peu rationnelle. 



» Les expériences dont je viens de parler m'ont encore conduit à re- 

 connaître une autre loi extrêmement utile pour le calcul des effets de la 

 vapeur : c'est que , pendant toute la durée de son action dans les machines 

 à vapeur, et quels que soient les changements qu'elle éprouve , la vapeur 

 reste toujours au maximum de densité pour sa température. 



» En effet, dans les machines à vapeur, la vapeur après avoir été séparée 

 de l'eau de la chaudière, n'est jamais sujette à éprouver des accroissements 

 de chaleur. Elle ne peut que conserver .sa quantité de chaleur primitive, 

 si les conduits sont suffisamment protégés contre tout refroidissement ex- 

 térieur, ou subir une certaine perte de chaleur, s'ils ne le sont pas. Or, 

 nous avons vu que, dans le premier cas, la vapeur reste au maximum de 

 densité pour sa température ; et dans le second , il est clair que le refroi- 

 dissement produira la condensation d'une certaine quantité de la vapeur, 

 et que le reste, par conséquent, se trouvera en présence du liquide, c'est- 

 à-dire au maximum de densité pour sa température. Donc, nous pouvons 

 affirmer que pendant toute la durée de son action dans les machines, la 

 vapeur, quelle que soit la température ou la pression qu'elle acquiert , 

 reste toujours au maximum de densité pour sa température, c'est-à-dire 

 dans le même état absolument que si elle venait de se former à cette tem- 

 pérature môme. 



« D'après cette loi, lorsque l'observation ou le calcul auront fait con- 

 naître l'une des trois choses suivantes, savoir : la pression, la température 

 ou la densité, à laquelle se trouve actuellement la vapeur en un instant 

 quelconque de son action, il sera facile de déterminer immédiatement les 

 deux autres quantités ; car, il suffira , pour cela , de recourir aux tables ou 

 aux formules qui, pour les vapeurs en contact avec le liquide, font con- 

 naître la correspondance existante entre les trois quantités mentionnées 

 plus haut. 



