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 deux heures; pendant ce temps, on a versé sans interruption, de cinq 

 minutes en cinq minutes, dg l'eau bouillante dans le vase en cuivre. 

 \insi , la température était aussi constante que possible ; on a noté les 

 températures de la colonne liquide d'heure en heure. Ce n'est qu'au bout 

 de yingt-quatre heures que l'état de la colonne d'eau a pu être considéré 

 comme stationnaire. On a pris les températures pendant encore six heures. 

 C'est la moyenne de ces dernières , qu'on a rapportée. On avait fixé 

 un fond métallique bon conducteur, pour maintenir la partie inférieure 

 à une température constante; mais l'influence en a été nulle. Le dernier 

 thermomètre n'a pas varié; il n'y a que les six premiers qui aient subi 

 une élévation de température notable : le plus rapproché de la source 

 présentait un excès sur l'air, égal à 37°,24; le plus éloigné des six, un excès 

 égal à 3°,45. 



Expérience. — Durée, trente-deux heures. ^ État des thermomètres pendant les six 

 dernières heures. — Température de l'air, 8°, 78. 



Teniper.TlurfS. Excès sur i'.lir. Quotitiils. 



i" ihermomètre 46°,o3 ^Tt'^^ 



2" Id. 32,82 22,04 •••• 2,2 



3' Id. 23, 3i ...... 14,53 .... 2,3 



4' Id. '719' 9i'3 •••• 2,2 



5' Id. 14,43 5,65 .... 2,2 



6' Id. 12,23 3,45 



« On sait que dans une barre métallique de longueur finie les tempéra- 

 tures sont liées par la formule 



et que dans une barre de longueur infinie, cette relation est 



U = Ae~ ' V Y 



VI 



U est l'excès de la température d'un point sur l'air à une distance x de la 

 source; y est la conductibilité extérieure et A la conductibilité intérieure. 

 A et B sont des constantes. Ces deux relations conduisent à cette loi , savoir : 

 Si l'on prend les températures de trois points équidistants, et qu'on en 

 retranche la température de l'air, on trouve que la somme des deux excès 

 extrêmes divisée par l'excès intermédiaire donne un quotient constant. 

 C'est ainsi qu'on a obtenu les quotients du tableau. Cette loi convient éga- 

 lement à la barre de longueur finie et à la barre de longueur infinie. Mais 

 cette dernière donne en outre une relation qui lui est particulière. Les dif- 



