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sions explicites pour autant de surfaces que j'aurai besoin d'en considérer 

 dans les applications. 



). Ces trois coefficients généraux répondent, dans tout système, à trois 

 éléments physiques que j'assigne, et que j'appelle les trois éléments spéci- 

 fiques de l'appareil. S'ils sont donnés, le système, quel qu'il soit, est com- 

 plètement défini; de sorte que tous ses effets optiques peuvent se conclure 

 immédiatement par un petit nombre d'opérations géométriques , les mêmes 

 pour tous les appareils. Il n'est pas plus difficile de les appliquer à un système 

 optique quelconque qu'à une lentille simple. L'évidence, comme la géné- 

 ralité de ce procédé, permettra de l'introduire avec avantage dans les ex- 

 positions élémentaires. 11 donnera rigoureusement la marche des* rayons 

 admissibles, ainsi que les foyers définitifs de tout point rayonnant compris 

 dans les conditions d'admissibilité. Deux des éléments spécifiques sont, le 

 grossissement angulaire produit par le système, et sa distance focale prin- 

 cipale. J.e troisième est le point de l'axe central, où les rayons incidents, 

 qui se sont coupés au centre de figure de la première surface, forment leur 

 foyer final. J'ai été obligé de lui donner un nom , assorti à une foule de 

 propriétés remarquables qu'il possède; et je \'a\ appelé le /Jom< oculaire 

 (lu système optique considéré. 



X Ce qui se fait par opération géométrique peut toujours s'écrire analy- 

 tiqiiement. J'ai donc cherché à exprimer les trois coordonnées focales d'un 

 point rayonnant quelconque, en fonction des trois éléments spécifiques. 

 Oi', non-seulement j'y suis parvenu; mais ces expressions, delà dernière 

 simplicité , se sont trouvées aussi les mêmes pour un système optique quel- 

 conque qu« pour une simple lentille. 11 ne se manifeste de différence que 

 lorsqu'on y introduit les valeurs numériques des éléments spécifiques, 

 propres à chaque appareil considéré. Ces expressions ont la même forme 

 que celles qu'on donne dans les Traités élémentaires pour une lentille infi- 

 niment mince; seulement, dans ce dernier cas , un des éléments spécifi- 

 ques devient nul , et un autre égal à + i . 



» 11 est facile de concevoir combien une si grande simplification m'a été 

 utile pour discuter tons les effets généraux des appareils, sans y introduire 

 aucune autre limitation que celle de l'admissibilité primitive des rayons in- 

 troduits. Aussi ai-je pu donner, presque sans calcul, la solution d'une foule 

 de questions générales que l'on aurait été porté à croire trop complexes pour 

 être traitées analytiquement, sans être particularisées. Par exemple, un 

 corps rayorniant, de forme et de situation données, étant vu à travers un 

 appareil optique quelconque , sous la seule condition d'admissibilité des 



