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suivant la définition adoptée par Huygens et Fresnel, la direction du 

 rayon lumineux, en chaque point de la surface des ondes, n'est autre 

 chose que la direction du rayon vecteur mené du centre des vibrations au 

 point dont il s'agit. Or ce rayon vecteur ne sera généralement normal à 

 la surface des ondes que dans le cas où cette surface deviendra sphé- 

 rique; ce qui arrivera nécessairement, si, dans le milieu donné, la lu- 

 mière se propage en tous sens suivant les mêmes lois. 



» Il est bon d'observer que, parmi les lois des phénomènes lumineux, 

 les plus importantes sont les lois générales qui subsistent, quelque faible 

 que soit l'intensité de la lumière. Pour obtenir ces lois, il suffit de consi- 

 dérer dans l'éther des vibrations dont les amplitudes soient infiniment pe- 

 tites, et par conséquent des mouvements infiniment petits. Les ondes que 

 ces mouvements produiront seront d'ailleurs terminées par des surfaces 

 qui, à de grandes distances des centres de vibration, pourront, ainsi 

 qu'on l'a dit, être, sans erreur sensible, considérées comme des surfaces 

 planes. 



» Parmi les mouvements infiniment petits qui produisent des ondes ter- 

 minées par des surfaces planes, on doit surtout distinguer ceux qui ont 

 été désignés, dans la première partie de ce Mémoire, sous le nom de 

 moui'emenfs simples ou élémentaires ^ et qui, superposés les uns aux au- 

 tres en nombre fini ou infini, peuvent donner naissance à toutes sortes 

 de mouvements infiniment petits. Dans chaque mouvement simple, les 

 déplacements d'une molécule d'éther, mesurés parallèlement à trois axes 

 coordonnés rectangulaires, ou même parallèlement à un axe fixe quel- 

 conque, seront les parties réelles d'expressions imaginaires, toutes pro- 

 portionnelles à une exponentielle qui aura pour base la base des loga- 

 rithmes népériens, et pour exposant une fonction linéaire du temps 

 et des coordonnées sans terme constant. Le coefficient de v/ — i dans cet 

 exposant, sera Varguinent du mouvement simple; et, en remplaçant ce 

 même exposant par sa partie réelle, on réduira l'exponentielle dont il 

 s'agit à ce que nous appelons le module du mouvement simple. Cela posé, 

 le déplacement d'une molécule, njesuré parallèlement à un axe fixe, sera 

 le produit du module multiplié par un coefficient constant et du cosinus 

 de l'angle qu'on obtient en ajoutant à l'argument un paramètre constant, 

 désigné sous le nom de paramètre angulaire. Dans la théorie de la lu- 

 mière, le module d'un mouvement simple est indépendant du temps ; d'où 

 il résulte que les courbes décrites par les diverses molécules sont des 

 courbes fermées, rentrantes sur elles-mêmes, et comprises dans des plans 

 parallèles à un plan invariable mené par l'origine des coordonnées. Le 



