vibrations parallèles à cet a\e , multipliée par le cosinus de l'angle va- 

 riable que l'on obtient, en ajoutant à l'argument flu mouvement simple 

 un paramètre constant. Ce paramètre , que nous avons nommé paramètre 

 angulaire, peut changer ou non de valeur avec la direction de l'axe fixe, 

 suivant que le rayon donné est ou n'est pas polarisé en ligne droite. Si 

 l'on considère un rayon simple quelconque, dont la polarisation soit 

 elliptique, ou circulaire, ou recliligne, comme résultant de la superposi- 

 tion de deux autres rayons simples polarisés en ligne droite dans deux 

 plans rectangulaires entre eux, l'amplitude des vibrations ainsi que le 

 paramètre angulaire changera généralement de valeur quand on passera 

 rl'un rayon simple à l'autre; et ce paramètre, pour chacun des deux 

 rayons composants, sera le complément d'un angle mesuré par*le produit 

 de deux facteurs , dont l'un représentera la distance de l'un des noeuds 

 du ravon au second plan invariable, tandis que l'autre facteur représen- 

 tera, dans l'argument du mouvement simple, le coefficient de la distance 

 d'une molécule au même plan. I^es deux paramètres angulaires, relatifs 

 aux deux rayons composants, devront être égaux ou offrir pour différence 

 )in multiple du nombre tt, si le rayon résultant est polarisé en ligne 

 droite. Alors les deux rayons composants offriront les mêmes noeuds, les 

 nœuds de première espèce de l'un pouvant coïncider avec les nœuds de 

 première ou de seconde espèce de l'autre. Si d'ailleurs on suppose que, 

 dans le milieu donné , la propagation de la lumière s'effectue en tous 

 sens suivant les mêmes lois , le plan de polarisation du rayon résultant 

 formera , avec les plans de polarisation des rayons composants , des 

 angles dont les tangentes trigonométriques seront les rapports direct et 

 inverse de l'amplitude des vibrations de l'im à l'amplitude des vibrations 

 de l'autre. Le rayon résultant sera polarisé circulairemeut , si les ampli- 

 tudes des vibrations moléculaires sont les mêmes dans les deux rayons 

 composants, et si de plus les paramètres angulaires diffèrent dans ces 

 deux rayons ou d'un angle droit représenté par {tt ou d'un nujltiple de 

 cet angle, en sorte que la distance entre deux nœuds consécutifs, ap- 

 partenant à l'un et à l'autre rayon, soit précisément le quart de la lon- 

 gueur d'une ondulation lumineuse. 



)) Concevons à présent que des rayons simples, en nombre quelconque 

 fini ou infini , soient superposés les uns aux autres. Cette superposition 

 doiniera naissance à un rayon résultant qui cessera généralement d'offrir, 

 même dans un milieu parfaitement transparent, la polarisation elliptique, 

 ou circulaire, ou recti ligne. On doit toutefois excepter certains cas particuliers 



