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insensibles, quels que soit la hauteur totale et le mode de superposition 

 qu'on leur attribue. Donc, par inverse, cette hauteur totale n'est pas sul- 

 fisamment empreinte dans les valeurs de la réfraction, même horizontale, 

 qu'on observe; et ainsi on ne peut plus l'en inférer, ni même en déduire 

 une évaluation qui la limite. 



» Enfin, à défaut de toute autre méthode pour déterminer cet élément, 

 on a cherché à lui fixer au moins, pour valeur extrême, la distance du centre 

 de la Terre où la gravité égalerait la force centrifuge résultante du mouve- 

 ment de rotation. Mais, pour les couches équatoriales mêmes on cette 

 distance serait plus petite, elle surpasserait encore cinq fois le rayon ter- 

 restre. Or, d'après toutes les indications physiques, ce résultat est si ex- 

 cessivement exagéré, qu'on n'en peut faire aucun usage même comme 

 limite d'évaluation. 



» Dans la seconde partie de ce Mémoire , je montrerai qu'en combi- 

 nant les observations météorologiques faites à de grandes hauteurs, avec 

 les lois de l'équilibre de la chaleur dans l'atmosphère, on arrive à une 

 condition mathématique qui la limite à moins de 47000 mètres d'élé- 

 vation. 



•• Noie. Je joins ici un court extrait des calculs de Lambert, avec les deux figures 

 principales qui s'y rapportent. J'ai conservé les lettres dont il a fait usage, quoique 

 leur choix soit peu conforme aux règles de l'analogie. 



» La lig. i est sa cxi", un peu agrandie dans ses dimensions, pour que les relations 

 naturelles des lignes y soient moins violées, quoiqu'il soit impossible de les conserver 

 exactement. Elle représente la section de la Terre et de l'atmosphère supposées sphé- 

 riques par un plan contenant les centres de la Terre et du Soleil. CS' est le rayon 

 solaire central, et SD un autre rayon solaire parallèle à celui-là, lequel, entrant en D 

 dans l'atmosphère , s'y prolonge suivant la trajectoire réfractée DEF, tangente à la 

 Terre en E, où elle devient par conséquent horizontale. Si l'on fait tourner le rayon SD, 

 et son prolongement courbe DEF, autour du rayon central CS' comme axe, la trajec- 

 toire DEF engendrera uu conoide de révolution , dont la surface isolera au-dessous 

 d'elle, à partir du cercle décrit par E, toute la portion de l'atmosphère qui ne reçoit 

 du Soleil aucun rayon direct. Et la portion directement éclairée sera terminée par le 

 cercle que décrit le point d'émergence F. 



» De ce même point F, menons dans le plan delà figure, une seconde trajectoire 

 lumineuse FAG, tangente en A à la surface terrestre. A sera le point terrestre extrême 

 de la section, qui peut voir quelque partie de l'espace atmosphérique directement 

 éclairé. Ain-si, tout l'arc teirestre AE sera éclairé secondairement par cet espace à des 

 degrés divers, selon l'étendue plus ou moins grande qui est au-dessus de l'horizon de 

 chaque point. M y aura donc, pour tout cet arc, un premier crépuscule ; et les plans des 



