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simple, polarisé reclilignement et propagé dans un milieu isophaoe. Nom- 

 mons d'ailleurs déviation le déplacement absolu de la molécule éthérée qui 

 correspond à un point donné du rayon , ce déplacement étant mesuré à 

 partir de la position initiale de la molécule, et pris avec le signe + ou avec 

 le signe — , suivant que la molécule déplacée se trouve située d'un côté ou 

 de l'autre par rapport à la direction primitive de ce rayon. Les déviations 

 de toutes les molécules seront mesurées sur des droites parallèles entre elles 

 et toujours perpendiculaires, si le milieu isophane est transparent, à la di- 

 rection du rayon lumineux. De plus, la déviation symbolique d'une molécule 

 d'éther dans le rayon donné, c'est-à-dire la variable imagiiiaii'e dont la dé- 

 viation de cette molécule représentera la partie réelle, se trouvera exprimée 

 par une exponentielle imaginaire qui aura pour base la base même des loga- 

 rithmes népériens, et pour exposant une fonction linéaire des coordonnées et 

 du lemps. Enfin, la partie de cet exposant qui renfermera les coordonnées 

 ser^ proportionnelle, si le milieu isophane est transparent, à la distance 

 qui sépare la molécule du second plan invariable, c'est-à-dire du plan fixe 

 mené par l'origine des coordonnées parallèlement aux plans des ondes, 



et se réduira, au signe près, au produit de cette distance par \/ — i et 

 par la caractéristique du rayon lumineux. Cela posé, dans tout milieu 

 isophane et transparent , la déviation symbolique d'une molécule d'éther 

 comprise dans un rayon plan, sera tellement liée avec la position initiale 

 de, la molécule, que, si l'on mesure sur la direction de ce rayon et dans 

 le sens de la vitesse de propagation des ondes planes une longueur 

 déterminée , le rapport entre les déviations ^symboliques des molécules 

 primitivement situées à l'extrémité de cette longueur et à son origine, 

 aura pour logarithme népérien, ou le produit de la longueur elle-même 



par V^ — I et par la caractéristique du rayon lumineux , ou ce produit 

 pris en signe contraire. Donc, pour obtenir la seconde de ces déviations 

 symboliques , il suffira de multiplier la première par un coefficient imagi- 

 naire qui ait pour base la base même des logarithmes népériens, et pour 

 exposant le produit dont il s'agit pris avec son signe ou avec le signe 

 opposé. D'ailleurs, on n'aura point à changer le signe de ce produit, si 

 l'on suppose , comme on peut toujours le faire , que dans l'exposant de 

 l'exponentielle imaginaire qui représente la déviation symbolique d'une 

 molécule, le terme proportionnel au temps offre pour coefficient le pro- 

 duit de V'' — I par une quantité négative. Nous adopterons cette suppo- 

 sition, et, eu conséquence, le coefficient symbolique par lequel on devra 



