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absolus de ces molécules, et peuvent être censés se confondre avec leurs 

 déviations. Donc par suite, dans ces rayons, les déviations symboliques 

 ne différeront pas des déplacements symboliques. Quant aux rayons po- 

 larisés perpendiculairement au plan d'incidence, et par conséquent ren- 

 fermés dans ce plan , chacun d'etix se composera de molécules dont les dé- 

 placements absolus ne seront généralement dirigés suivant aucun des axes 

 coordonnés compris dans le plan d'incidence. Mais, si le milieu dans le- 

 quel un semblable rayon se propage est transparent, le déplacement absolu 

 d'une molécule et par suite sa déviation se réduiront, au signe près, au 

 quotient qu'on obtient quand on divise le déplacement mesuré suivant une 

 normale à la surface réfléchissante par le sinus de l'angle aigu compris 

 entre la normale et le rayon. H y a plus; la déviation sera précisément 

 égale au quotient dont il s'agit, si le déplacement mesuré sur une nor- 

 male à la surface réfléchissante et la déviation elle-même se comptent po- 

 sitivement pour toute molécule, qui, en s'éloignant de sa position ini- 

 tiale, se rapproche du second milieu, ou pénètre plus avant dans son 

 intérieur. Cette convention étant admise, la déviation symbolique, pour 

 un rayon incident, ou réfléchi, ou réfracté, polarisé perpendiculairement 

 au plan d'incidence, mais propagé dans un milieu transparent, sera le quo- 

 tient qu'on obtient quand on divise par le sinus d'incidence, ou par le sinus 

 de réflexion, ou par iesinusderéfractionle déplacement symbolique dont la 

 partie réelle est le déplacement mesuré suivant une nonuale à la surface 

 réfléchissante. Donc , lorsqu'en un point quelconque de cette surface on 

 passera d'un rayon incident et renfermé dans le plan d'incidence, au rayon 

 réfléchi ou réfracté, en supposant que ce dernier est propagé dans im mi- 

 lieu transparent, alors, non-seidement le déplacement symbolique dont il 

 s'agit variera en chaque point de la surface réfléchissante, dans un rapport 

 déterminé par les équations de condition ci-dessus mentionnées, mais de 

 plus la déviation symbolique variera dans un second rapport qui sera le 

 produit du premier par l'indice de l'éflexion ou de réfraction. 



» En résumé, les équations symboliques de condition, relatives à la surface 

 réfléchissante, fourniront le moyen de déterminer le rapport suivant lequel 

 la réflexion ou la réfraction fera varier la déviation symbolique des molé- 

 cules dans un rayon polarisé perpendiculairement au plan d'incidence ou 

 suivant ce même plan, c'est-h-dire, en d'autres termes, le coefficient ima- 

 ginaire par lequel on devra, en chaque point de la surface réfléchissante, 

 multiplier la déviation symbolique d'une molécule considérée comme 

 comprise dans le rayon incident , pour obtenir la déviation symbolique 



