c 273 ) 



et au cosinus de l'angle que forme avec le plan fixe le rayon vecteur mené 

 à la molécule, ou, ce qui revient au même, le rayon du cercle qu'elle 

 décrit. Donc ce dernier angle pourra être censé se confondre avec la se- 

 conde phase. On pourrait le supposer équivalent à la même phase prise en 

 signe contraire , si l'on n'avait pas choisi convenablement le sens suivant 

 lequel se comptent, dans le plan fixe, les déplacements positifs. En ré- 

 sumé, lorsqu'un rayon doué de la polarisation circulaire sera décomposé en 

 deux autres, polarisés rectiligneinent suivant deux plans rectangulaires 

 entre eux, chacun des rayons composants aura pour phase un angle que 

 Von pourra supposer équivalent, au signe près, à V angle compris entre le plan 

 qui renfeime ce rayon, et le rayon du cercle décrit par une molécule. 

 D'ailleurs la phase d'un rayon plan étant une fonction linéaire du temps , 

 varie de quantités égales en temps égaux. On pourra donc en dire autant 

 de l'angle formé avec un plan fixe par le rayon du cercle que décrit une 

 molécule dans le phénbmène de la polarisation circulaire. Tionc^dans un 

 rayon polarisé circulairement, chaque molécule se meut sur le cercle 

 qu'elle parcourt, avec une vitesse constante , de sorte que l'angle et 

 l'aire décrits par le rayon vecteur mené du centre du cercle à la molécule 

 sont proportionnels au temps que le rayon vecteur emploie à les décrire. 



» Observons encore qu'à un rayon plan donné on peut toujours en su- 

 perposer un autre qui offre la même amplitude de vibrations, avec une 

 phase équivalente à la phase du premier augmentée ou diminuée d'un an- 

 gle droit , et obtenir ainsi un rayon résultant doué de la polarisation circur 

 laire. Donc, en vertu de ce qui précède, la phase d'un rayon plan peut être 

 censée se confondre avec l'angle compris entre le plan du rayon et la direc- 

 tion du déplacement absolu d'une molécule, dans un rayon doué de la pola~ 

 risation circulaire, résultant de la superposition de deux rayons polarisés 

 en ligne droite, dont les plans de polarisation seraient perpendiculaires en- 

 tre eux, et dont l'un serait précisément le rayon donné. 



» Considérons maintenant, dans un milieu isophane et transparent, 

 un rayon doué de la polarisation elliptique, et concevons qu'on le décom- 

 pose encore en deux autres , polarisés en ligne droite , l'un suivant un 

 plan fixe, l'autre perpendiculairement à ce plan. Si le plan fixe renferme 

 l'un des axes de l'ellipse décrite par une molécule, l'anomalie ou la dif- 

 férence entre les phases des rayons composants pourra être censée se ré- 

 duire, au signe près, à un angle droit. En effet, les déplacements d'une 

 molécule étant mesurés parallèlement aux deux axes de l'ellipse décrite, 

 l'un de ces déplacements s'évanouira, et l'autre atteindra sa plus grande 



