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 valeur numérique , au moment où la molécule passera par un sommet 

 de l'un des axes. Donc, en ce moment, les cosinus des deux phases 

 auront pour valeurs numériques o et i , et les phases elles-mêmes pourront 



être réduites l'une à zéro ou à "tt. l'autre à zt: -.Donc alors la différence 



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des phases, ou l'anomalie sera égale, au signe près, à -. 



» Ainsi, dans un rayon doué de la polarisation elliptique, il suffit de 

 faire passer le plan fixe, à partir duquel se compte V azimut , par un des 

 axes de t ellipse que décrit une molécule , pour que l'anomalie se réduise, 



au signe près , à ^- , c'est- n-dire à un angle droit. 



» Lorsqu'un rayon doué de la polarisation elliptique est décomposé en 

 deux autres polarisés suivant deux plans rectangulaires entre eux, et que 

 ces deux plans renferment les axes de l'ellipse décrite par une molécule , 

 les deux derniers rayons deviennent ce que nous appellerons les rayons 

 composants principaux , leurs plans, leurs phases et leurs amplitudes 

 étant les plans principaux , \es phases principales et les amplitudes prin- 

 cipales. L'azimut relatif à l'un des deux plans dont il s'agit, sera encore 

 désigné sous le nom d'azimut principal. Cela posé, il est clair, i° que la 

 différence des phases principales sera égale, au signe près, à un angle 

 droit; 2° que les amplitudes principales se réduiront aux deux axes de 

 l'ellipse décrite par une molécule; 3° que les azimuts principaux auront 

 pour tangentes trigonométriques les rapports direct et inverse des ampli- 

 tudes principales. 



» Lorsque les plans des rayons composants ne renferment point les axes 

 de l'ellipse décrite, ils offrent du moins pour traces, sur le plan de cette 

 ellipse, deux diamètres perpendiculaires l'un à l'autre; dans tous les cas, 

 les amplitudes des rayons composants se réduisent aux deux côtés du 

 rectangle circonscrit à l'ellipse, et que chacun des deux diamètres divise 

 en parties symétriques. D'ailleurs il est facile de s'assurer, i° que les côtés 

 de tout rectangle circonscrit à une ellipse ont pour limite supérieure le 

 grand ajft; et pour limite inférieure le petit axe de l'ellipse; 2° que la 

 somme des carrés de ces côtés, ou le carré de la diagonale, est constante 

 et égale à la somme des carrés des deux axes. Donc, dans im rayon doué de 

 la polarisation elliptique, les amplitudes maximum et minimum sont celles 

 qui se mesurent parallèlement au grand axe et au petit axe de l'ellipse 

 que décrit une molécule, c'est-à-dire les amplitudes principales; de plus, 

 lorsqu'un semblable rayon est décomposé en deux autres polarisés suivant 



