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 de deux rayons polarisés suivant deux plans rectangulaires entre eux et 

 dont l'un renfermerait un diamètre donné de l'ellipse décrite. Dans chacun 

 de ces deux nouveaux rayons , comme dans tout rayon plan , le déplacement 

 d'une molécule, mesuré sur la droite qu'elle décrit, sera le produit de deux 

 facteurs, l'un constant, l'autre variable, dont le premier représentera la 

 demi-amplitude des vibrations moléculaires, tandis que le second repré- 

 sentera le cosinus de la phase. Or le cosinus d'un angle se transforme en 

 son sinus, au signe près, lorsque cet angle est augmenté ou diminué d'un 

 quart de circonférence, et l'on sait que les carrés du sinus et du cosinus 

 d'un même angle donnent pour somme l'unité. D'autre part, pour que 

 la phase d'un rayon plan se trouve augmentée ou diminuée d'un quart de 

 circonférence, il suffit de considérer la noême molécule à deux instants 

 séparés l'un de l'autre par un intervalle équivalent au quart de la durée d'une 

 vibration moléculaire. Donc, dans chaque rayon plan, les déplacements 

 absolus d'une molécule mesurés , i° à un instant donné; i' à un second 

 instant séparé du premier par le quart de la durée d'une vibration molé- 

 culaire, fourniront des carrés dont la somme sera le carré de la demi- 

 amplitude. 



» Observons maintenant que, dans la polarisation elliptique, deux ins- 

 tants séparés par un intervalle égal au quart de la durée d'une vibration 

 seront ceux où une même molécule parviendra successivement à une ex- 

 trémité du grand axe, puis à une extrémité du petit axe de l'ellipse qu'elle 

 décrit. Donc celui des rayons composants dont le plan renfermera un dia- 

 mètre donné de l'ellipse, offrira une demi-amplitude dont le carré sera 

 équivalent à la somme des carrés des déplacements mesurés sur ce dia- 

 mètre dans ces deux instants, par conséquent à la somme des carrés des 

 projections des deux demi-axes sur ce même diamètre. Or ces deux pro- 

 jections auront pour valeurs numériques les produits qu'on obtient en 

 multipliant chaque demi-axe par le cosinus de l'angle aigu qu'il forme 

 avec le diamètre donné ; et dans ce qu'on vient de dire on peut évidem- 

 ment remplacer la demi-amplitude et les demi-axes par l'amplitude et les 

 axes mêmes. On pourra donc énoncer la proposition suivante : 



» Lorsqu'un rayon doué de la polarisation elliptique est décomposé en 

 deux autres polarisés suivant deux plans rectangulaires entre eux, te 

 carré de l'amplitude de chaque rajon composant équivaut à la somme des 

 deu.x produits qu'on obtient en multipliant le carré de chaque axe de 

 l'ellipse que décrit une molécule par le carré du cosinus de l'angle aigu 

 que forme cet axe avec le plan de ce même rayon. 



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