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laire, le double de chaque azimut principal est un angle droit, dont le sinus 

 se réduit à l'unité, le cosinus à zéro, et dont la cotangente devient infinie. 

 Donc alors, en vertu des théorèmes précédents, le double de l'azimut re- 

 latif à un plan quelconque, et la valeur numérique de l'anomalie doivent 

 constamment se réduire à un angle droit; ce qui est effectivement exact. 

 Alors aussi tout système de plans rectangulaires entre eux et passant par 

 la direction du rayon donné, est un système de plans principaux. 



» Lorsque la polarisation elliptique se transforme en polarisation recti- 

 ligne, l'amplitude minimum s'évanouit, et par suite les azimuts principaux 

 se réduisent à zéro et à «r, les plans principaux n'étant alors autre chose 

 que le plan du rayon et son plan de polarisation. Or, dans ce cas, il ré- 

 sulte des théorèmes énoncés : i* que l'azimut relatif à un plan quelconque 

 se réduit, comme on devait s'y attendre, à l'angle compris entre ce plan 

 et le plan du rayon; 2* que l'anomalie est constamment nulle; à moins 

 qu'elle ne devienne indéterminée, en vertu de la disparition de l'un des 

 rayons composants, ce qui arrive quand on fait coïncider le plan fixe à 

 partir duquel se compte l'azimut avec l'un des plans principaux. 



» Au reste, les diverses propositions que noiis venons d'établir, ne sont 

 pas seulement applicables à un rayon de lumière propagé dans un milieu 

 isophane et transparent. Elles peuvent être étendues à un rayon propagé 

 dans un milieu doublement réfringent ou dans un milieu qui absorberait 

 la lumière. Pour s'en convaincre, il suffit de faire attention aux remarques 

 suivantes. 



» Dans tout mouvement simple dont le module ne renferme pas le 

 temps, la courbe décrite par une molécule est non-seulement une courbe 

 plane, mais de plus, comme nous l'avons déjà dit, une courbe fermée et 

 rentrante sur elle-même. Si, dans le plan de cette courbe, on trace un 

 axe quelconque, le déplacement de la molécule , mesuré parallèlement à 

 l'axe dont il s'agit, sera le produit de deux facteurs dont l'un (i) se ré- 

 duira sensiblement à la demi-amplitude des vibrations parallèles à cet 

 axe , tandis que l'autre facteur sera le cosinus de l'angle dont la partie va- 

 riable est l'argument du mouvement simple, la partie constante étant ce que 



(1) Le premier facteur dont il est ici question , sera le produit d'une constante réelle 

 par le module du mouvement simple, et, comme ce module, il ne variera pas d'une 

 manière sensible quand on passera d'un point de la courbe décrite par une molécule à 

 un autre. Par suite, cette courbe, quoique à la rigueur différente de l'ellipse, en diffé- 

 rera très peu, et en parlant de mouvements inâniment petits, on pourra la supposer, 

 réduite à l'ellipse, comme nous le faisons ici. 



