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nous appelons le paramètre angulaire. Cet angle étant désigné sous 

 le nom de phase, si dans le plan de la courbe décrite on trace d'abord 

 un axe fixe, puis un second axe perpendiculaire au premier, les déplace- 

 ments relatifs à ces deux axes offriront généralement deux pbases et deux 

 amplitudes distinctes. La différence de la seconde phase à la première est 

 ce que nous appellerons Vanomalie du mouvement simple, et l'angle aigu 

 qui aura pour tangente le rapport de la seconde amplitude à la première 

 sera Vazimut relatif à l'axe fixe. Ces définitions étant admises, les rela- 

 tions entre les phases, les amplitudes, l'anomalie et l'azimut, resteront 

 évidemment les mêmes, soit que le module du mouvement simple se réduise 

 à l'unité , soit qu'il varie avec les coordonnées. Dans l'un et l'autre cas , 

 la courbe décrite par chaque molécule sera une ellipse qui pourra quel- 

 quefois se réduire à un cercle ou à une droite. En effet, dans l'un et 

 l'autre cas, le sinus et le cosinus de l'argument du mouvement simple, 

 pourront être exprimés par deux fonctions linéaires des déplacements 

 mesurés, dans le plan de la courbe, suivant deux axes rectangulaires entre 

 eux , et en égalant k l'unité la somme des carrés de ces deux fonctions , on 

 obtiendra pour l'équation de la courbe décrite une équation du second 

 degré, en vertu de laquelle les déplacements devront toujours conserver 

 des valeurs finies. La seule différence entre le premier cas et le second, 

 c'est que l'amplitude des vibrations parallèles à un axe quelconque res- 

 tera invariable dans le premier cas, et variera dans le second, quand on 

 passera d'une molécule à une autre. 11 sera d'ailleurs naturel de désigner, 

 sous le nom de phases principales , d'amplitudes principales , d'anoma- 

 lies principales et d'azimuts principaux , les phases, les amplitudes, les 

 anomalies et les azimuts qui correspondront aux axes mêmes de l'ellipse 

 décrite par une molécule. >• 



» Comme , dans la théorie de la lumière , l'argument d'un mouvement 

 simple est toujours indépendant du temps, il suit de ce que l'on vient de 

 dire que la polarisation d'un rayon simple, propagé dans un milieu ho- 

 mogène, est toujours elliptique, circulaire ou rectiligne , lors même que 

 ce milieu cesse d'être isophane ou transparent, et que les relations ci- 

 dessus établies entre les phases, les amplitudes, les azimuts et les anoma- 

 lies sont applicables à un rayon quelconque, pourvu que, dans les énoncés 

 des théorèmes, on substitue généralement au système de deux plans rec- 

 tangulaires, menés par la direction du rayon , le système de deux axes 

 rectangulaires, tracés dans le plan de l'ellipse décrite par une molécule , 

 et au système des plans principaux le .système des deux axes de cette ellipse. 



