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 approchée, par la formule suivante (qui coïncide avec la formule au- 



P' 



cienne (B) quand i — _ est très petit ) : 



V. = "V'^ y/'-F 



ou (ce qui revient au même) 



-K-fy 



. / p 



i / 1 — 



= 395 my/ I -f- x6 " _ _ (V) 



> + 



;o-P~) 



dans laquelle G est la température de l'air du côté d'amont, a le coefficient 

 de la dilatation des gaz par degré centigrade (o,oo364 suivant les expé- 

 riences les plus récentes des physiciens), m et 71 deux nombres qui dé- 

 pendent de la nature de l'orifice, et n' un nombre auquel on donne une 

 valeur un peu plus grande qu'à n pour que la formule donne une valeur 

 à peu près constante à V„ entre les limites dont nous venons de parler. 

 « On doit prendre : 



Pour les orifices en mince paroi '..m = o,6t - o 58 "' + ' 3 



évasés eu quart de rond ou d'ovale , à leur 



entrée „ „q o 



. . , , , , °'9« ■ ',28 , 



évases a leur entrée et a leur sortie i 08 . i Sa 



* ' ) 



évasés à leur sortie seulement „ -„ „ o 5 



"»7*' 0,02 ..... -~(i) 



» Un orifice en mince paroi ne fournit que les 0,61 à 0,68 du gaz que 

 donne un orifice évasé à son entrée (ou du côté d'amont), quand la dif 

 férence des pressions d'amont et d'aval, et par suite la vitesse réduite n'est 

 pas très considérable; il en fournit près de 0,9 quand la vitesse réduite est 

 a son maximum. Un évasement d u côté d'aval ou de la sortie augmente 



(.) Dans les expériences faites , la pression d'amont P a toujours été d'une atn,os 

 phere. Mais .1 , a de fortes raisons de penser que les vitesses d'écoulement dépende"; 

 seulement du rapport - des pressions d'aval et d'amont, et nullement des grandeurs 



de ces pressions, au moins dans des limites très étendues et qui comprennent celle, 

 des applications ordinaires. "^ cuueni celles 



