(5.5) 

 ( ? = ae^^— S'e(k^ — sî + X)»/^^ 



Donc, si l'on représente par 



non plus les déplacements symboliques, mais leurs parties réelles ou les 

 déplacements effectifs, on aura 



( | = ae^^-Sfcos(k^— s« + A), 

 ^ ' j >) = be cos(k^ — si-f-^), 



( C=ce^^-S«cos(k.— s« + r). 

 Dans ces dernières équations, l'exponentielle népérienne 



gKSi—St 



est ce que nous appelons le module du mouvement simple j l'arc 



kt, — st 

 en est l'argument. Les trois facteurs positifs 



3gKa-Sî^ ^^K^-St^ ce^^-S^ 



sont les demi-amplitudes des déplacements mesurés parallèlement aux axes 

 coordonnés ; les trois arcs 



kl — si + >>, kl — S« H- ;(*, kl — s« + r, 



sont les phases du mouvement projeté sur ces mêmes axes , et 



les paramètres angulaires qu'il faut ajouter au module pour obtenir les 

 phases. Si d'ailleurs on nomme ç le déplacement d'une molécule , mesuré 

 parallèlement à un axe fixe quelconque, et pris avec le signe + ou le 

 signe —, suivant que la molécule se déplace dans un sens ou dans un 

 autre, on tirera des formules (35), 



^^^^ ? = >ce ^^-^' cos(ki - st + ciT) , 



pourvu que l'on désigne par 



X cos «sr , X sin «zb-, 

 les projections algébriques sur cet axe de deux longueurs qui offriraient 



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