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on conclura de la formule (36) ou (87) que, dans un mouvement simple, 

 le déplacement d'une molécule, mesuré parallèlement à un axe fixe, s'é- 

 vanouit , 1° à un instant donné, pour tontes les molécules situées dans des 

 plans parallèles les uns aux autres , et au second plan invariable , qui 



divisent le système en tranches dont l'épaisseur est- /; 2° pour une mo- 

 lécule donnée , à des instants séparés les uns des autres par des intervalles 

 égaux k' T. Ces tranches et ces intervalles seront de première espèce^ ou 



de seconde espèce ^ suivant qu'ils répondront à des valeurs positives ou 

 négatives de cos (kc. — s^ + «Zit) et du déplacement ç. Enfin deux tranches 

 consécutives composeront une onde pltxne dont l'épaisseur / sera ce qu'on 

 nomme la longueur d'une ondulation; et deux intervalles de temps con- 

 sécutifs, pendant lesquels l'extrémité de l'arc kv — st -{- <z!r parcourra la 

 circonférence entière, composeront la dure'e T d'une vibration molé- 

 culaire. Quant aux plans qui termineront les différentes tranches et ondes, 

 ils répondront évidemment, pour une valeur donnée du temps t, aux di- 

 verses valeurs de x> qui vérifieront la formule (Sy). 



» Si l'on fait croître, dans la formule (37), t de At etv de A^, cette for- 

 mule continuera d'être vérifiée, pourvu que l'on suppose 



Il suit de cette observation que , le temps venant à croître , les ondes 

 planes, comme les plans qui les terminent , se déplaceront, dans le 

 système de molécules donné, avec une vitesse de propagation dont la 

 valeur D. sera celle que fournit la formule (42)- 



» Considérons maintenant en particulier le module du mouvement 

 simple, ou l'exponentielle 



^R-R — St 



qui entre comme facteur dans l'amplitude relative à chaque axe. On 

 ne pourra supposer que le logarithme népérien de ce module , c'est-à-dire 



l'exposant 



K,a — Si; 



