( 554) 



vivement voir bientôt publiées les importantes observations faites par 

 M. Arago, sur la quantité de lumière que réfléchissent les surfaces métal- 

 liques. Peut-être, avant cette publication, et dans un sujet si difficile, 

 paraîtrai-je bien téméraire d'oser offrir immédiatement à l'Académie les 

 résultats numériques de mes formules. Mais j'espère que l'on me saura 

 gré de cette témérité même. Cela prouvera du moins, de manière à dissiper 

 tous les doutes qui pourraient subsister encore dans quelques esprits, 

 que mes formules ne ressemblent en rien à des formules d'interpolation; 

 et , dans le fait, pour calculer l'intensité de la lumière réfléchie par divers 

 métaux sous diverses incidences, et telle que je la donnerai tout-à-l'heure, 

 je ne me suis servi ni n'ai voulu me servir d'aucune expérience d'intensité. 

 On me demandera peut-être quelles sont donc les données dont j'ai fait 

 usage : je vais entrer à ce sujet dans quelques détails. 



» Lorsque la lumière passe de l'air dans un corps homogène , il existe un 

 certain rapport entre l'épaisseur des ondes incidentes et l'épaisseur des 

 ondes réfractées, ou, ce qui revient au même, entre le sinus d'incidence 

 et le sinus de réfraction. Ce rapport a été nommé l'indice de réfraction. 

 Lorsque le corps est transpEff-ent et isophane, l'indice de réfraction de- 

 meure constant pour toutes les incidences. Alors, si l'on néglige dans mes 

 formules les termes relatifs à la dispersion, si d'ailleurs on réduit à l'unité 

 une certaine constante , que plusieurs phénomènes , et particulièrement 

 celui de la polarisation complète ou presque complète sous une certaine 

 incidence, indiquent comme devant avoir à très peu près cette valeur, on 

 pourra déduire du seul indice de réfraction les lois de la polarisation pro- 

 duite par la réflexion ou la réfraction de la lumière , et les formules ob- 

 tenues seront précisément celles que Fresnel a données. J'ajouterai qu'en 

 vertu d'un théorème découvert par M. Brewster, et qui s'accorde avec ces 

 formules, l'indice de réfraction, étant la tangente trigonométrique de l'angle 

 de polarisation , sera imuoédiatement fourni par l'observation de cet angle. 



«Concevons maintenant que le corps donné, restant isophane, cesse 

 d'être transparent et devienne ce qu'on nomme un corps opaque; alors 

 les ondes incidentes donneront encore naissance à des ondes réfléchies et 

 à des ondes réfractées. Seulement ces dernières , en se propageant dans le 

 corps opaque , s'affaibliront rapidement, de manière à devenir insensibles 

 à une distance comparable à la longueur d'une ondulation lumineuse, par- 

 exemple , à la distance d'un demi-millième de millimètre. Mais il existera ■ 

 toujours un indice de réfraction qui sera encore le rapport entre les sinus 

 des angles d'incidence et de réfraction , formés par la normale à la surface 



