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dont le module U et l'argument v seront déterminés par les deux for- 

 mules 



I 



(3) cot(2u — ê) = cot ê.cos(^2arctang-^j, U = [^^J @. 



Les valeurs des constantes réelles U et u étant ainsi déterminées , on cal- 

 culera les intensités I' et J" à l'aide des équations 



(4) I- = tang(î> - |), J- = tang (x - 0, 

 dans lesquelles on aura 



(5) cotip=cos(2ê — t/)sinr2arctang-; — V cotx.^cosu.sinr2arctang^-^V 



Les formules qui précèdent, supposent connues les valeurs de © et de « 

 relatives à chaque métal. Pour déduire ces valeurs de l'incidence princi- 

 pale et de l'azimut principal de réflexion , il suffit d'observer que , dans 

 le cas particulier où l'angle t représente l'incidence principale , on a 



(6) 0= an, U = sinrcosT, 



n désignant l'azimut principal de réflexion , et de plus 



(?) tang(2î— 1/) = tango cos(7r —2t), © = (^j^y U. 



Enfin, pour obtenir l'intensité d'un rayon de lumière ordinaire, modifié 

 par la réflexion, j'ai admis avec tous les physiciens qu'il suffisait de 



calculer la demi-somme , des intensités de deux rayons primitive- 

 ment égaux, mais polarisés l'un suivant le plan d'incidence, l'autre per- 

 pendiculairement à ce plan. 



» C'est à l'aide des formules précédentes que j'ai obtenu les nombres 

 donnés ci-dessus. Comme, pour les divers métaux, le rapport 



I 

 © 



est peu considérable , il en résulte que, dans la réflexion sur un métal, les 

 formules (3) donnent sensiblement 



(8) u = ê, U = ©. 



Alors aussi le coefficient d'extinction et l'indice de réfraction n'éprou- 

 vent que des variations peu sensibles, quand le rayon incident s'écarte de 

 la normale a la surface réfléchissante; et les formules (5) peuvent être 



