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 gnant des quantités réelles, et si d'ailleurs on fait pour abréger 



(26) k = v/^^ 4. v* + w^, R = \/\]' + V" + WV 



(27) kv=u,r+ VJ4-WZ, K.R= U,r + V>- + Ws, 

 les formules (i), (2) donneront 



= ae^-^' cos (kt — s^ 4. A) , 



(28) <[), = be'^-^'cos(kt— s<4.;M), 



. C =^ ce 



cos(kt- — st -\- v). 



(29) 



ae,^^-^' cos(k^ _ sf + A,) ; 





KR— Si 



,KK— S( 



cos(ki. — st + jU,), 

 COS(kf St-\- V^), 



» Comme la forme des équations (28) reste la même , quel que soit le 

 second système de molécules , et dans le cas où ce second système dispa- 

 raît , il en résulte qu'un mouvement simple susceptible de se propager à 

 travers deux systèmes moléculaires qui se pénètrent mutuellement, est, 

 pour chacun de ces deux systèmes, de la même nature qu'un mouve- 

 ment simple capable de se propager à travers un système unique, et se 

 réduit toujours à un mouvement par ondes planes, dans lequel chaque 

 molécule décrit une droite, un cercle, ou une ellipse. C'est d'ailleurs ce 

 que démontrent évidemment les forinules suivantes. 



» On tire des équations (aSj 

 i" lorsque A, ,u , v , sont égaux 



(3o) 



a ~ b ~ c' 



2° lorsque A, ^, i», ne sont pas égaux 



Ç„;. 



(3.) 



I sin (^ — ^) -j- - sinC;- — A) + ^ sin (A — «). = o , 

 [(£)' - 2 l^cos(«-v) + gy = e^-^-^^in^.-^). 



Pareillement on tire des équations (29) ; 

 M 1°. lorsque A^ , m,, v^ sont égaux 



?_. _ ^ - t. 

 a ~ b, c ' 



(32) 



» 1°. lorsque A, m, i» ne sont pas égaux 



