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 les déplacements des molécules du premier et du second système , me- 

 surés parallèlement à l'axe fixe , on aura 



« = af + il + cÇ, «^ = a0^ -f- by\, + cÇ,, 

 et, en posant pour abréger 



aa. cos A -\- ôbcos ft -f- ce cos » = li cos ar, aasinA + thsia/i + ce sin »=: hsin-ar ,, 

 aa^cosA^ -f- éb^cos^^-|- ce, cos», ^ h^sin w,, aa,sinA,-|- 6b,siD,B, -f- ce,sin»,= h^sin ts^, 



on tirera des formules (28) et (2g) , 



(Sg) « := he cos (kv — si + «zb-), 



K.R— S( 



(4a) B^ = hfi cos (kt — st -*- <ar,). 



En vertu de ces dernières équations , le déplacement d'une molécule 



mesuré parallèlement à un axe fixe quelconque , s'évanouit pour chaque 



système, 1° à un instant donné dans une suite de plans équidistants, 



parallèles au plan invariable que représente la formule * = o ou 



(40 ua: H- ^y H- wz = o, 



la distance entre deux plans consécutifs étant la moitié de la longueur 



(42) ^ = y; 



2° pour une molécule donnée, à des instants séparés les uns des autres 

 par la moitié de l'intervalle 



(43) T=:=A 



Ainsi cette distance et cet intervalle , qui représentent l'épaisseur d'une 

 onde plane, ou la longueur d'une ondulation, et la durée dune vibration 

 moléculaire, restent les mêmes pour les deux systèmes , comme le plan 

 invariable auquel les plans de toutes les ondes sont parallèles. On peut 

 en dire autant , non-seulement de la quantité il déterminée par la for- 

 mule • 



(44) >=^=i, ■ 



c'est-à-dire, de la vitesse de propagation des ondes planes, mais aussi de 

 Texponentielle 



e 

 qui représente le module du mouvement simple, et du binôme 



k* — si, 

 qui en représente Vargument. 



KR— s< 



