( SaÇ ) 



■» Observons encore qu'en vertu des formules (Sg) et (/|o), Y amplitude 

 des vibrations moléculaires, mesurée parallèlement à un axe fixe donné, 

 sera représentée, pour le premier système , par le produit 



, KR-S( 



2he , 



et , pour le second système , par le produit 



, KR-S( 



2fa^e 



Cette amplitude variera donc en général dans le passage d'un système à 

 l'autre, avec \e paramètre angulaire qui correspondra au même axe fixe, 

 et qui sera représenté par <^ pour le premier système, par 'Zsj-, pour le 

 second. Toutefois le rapport des amplitudes calculées pour deux molé- 

 ciiles correspondantes des deux systèmes, étant constammment égal au 



rapport y, restera le même partout et à tous les instants. Si K et R se 



réduisent tous deux à zéro, les formules (.Sgj , (4o) se réduiront à 



(/}5) B=:Acos(kv — st-^-mr), 



(46) K^ = h^cosi_kv — f,t-\-'m^, 



et les amplitudes des vibrations moléculaires représentées par 



ah et 2h^ 



deviendront constantes. Enfin le mouvement s'éteindra dans les deux sys- 

 tèmes pour des valeurs infinies de t, si la constante S diffère de zéro, et 

 pour des valeurs infinies de R , si la constante K diffère de zéro. Ajoutons 

 que , dans cette dernière hypothèse , les amplitudes des vibrations molé- 

 culaires décroîtront en progression géométrique avec le module 



KR-Sl 



e 



tandis que l'on fera croître en progression arithmétique les distances au 

 plan invariable représenté par l'équation R^ o, ou 



(47) u.r H- Vj + Wr = o. 



» D'après ce qu'on vient de dire, dans un mouvement simple de deux 

 systèmes de molécules qui se pénètrent mutuellement, il existe, pour 

 chacun de ces deux systèmes , trois plans invariables, et parallèles , le pre- 

 mier aux plans des courbes décrites par l'es diverses molécules , le second 

 aux plans des ondes , le troisième à tout plan dans lequel se trouvent ren- 

 fermées des molécules qui exécutent des vibrations de même amplitude. 



