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 on trouvera 



= D, {£ç+ mx+ «a^o + (f <t + mx+ ©4'^, 

 » = D,(m<p+iMx+ f4) + (m<i> + JWX+ n^), 



Telles sont effectivement, sous leur forme la plus simple, les équations 

 des mouvements infiniment petits d'un système homogène de molécule? 

 sollicitées par des forces d'attraction ou de répulsion mutuelle. 



» Considérons maintenant deux systèmes de molécules qui se pénètrent 

 mutuellement. Les équations de leurs mouvements infiniment petits seront 

 de la forme 



(L-D,-)? + R» + Q^ + L,§, + R^v,, +Q,C, = o, 

 R?+(M— D,')ii + PÇ+R,?,H- M,>,, + P,C, = o, 

 Ql+P, +(N-D,'X+Q,?,+ P,>,, + N^ = o, 



/L^ + zR" -H.QC + ( L„ -D.%+ R,,", +Q^ = o, 

 ,R| + ,M*, + ,PC + R,? + (M. - D,»)«, + ?/, = o , 

 ,Q? +.?» 4-,NC + Q„e + P.", + (N„ -D,«J^, = o, 



g , « , ^ , ou Ç^ , »^ , Ç^ , étant les déplacements d'une molécule du premier 

 ou du second système mesurés parallèlement aux axes coordonnés, et 

 les lettres 



L, M, N, P, Q, R, L,, M,, etc., 



indiquant des fonctions entières des caractéristiques 



D., D„ D,. 



Or supposons que les coefficients des différents termes proportionnels à 

 Dj,, D^, Dj ou à leurs puissances soient, dïms ces mêmes fonctions, re- 

 gardés comme constants, ce qu'on peut admettre, au moins dans une 

 première approximation , lorsque chaque système de molécule est homo- 

 gène , et que le rayon de la sphère d'activité d'une molécule est très petit. 

 Concevons d'ailleurs que l'on veuille intégrer les six équations données, dont 

 chacune est du second ordre , de manière à vérifier , pour t = o, les douze 

 conditions 



D,Ç,= «Xx,j,z), D,)i,= X/x,j,z), D^,= *Xx,j,i); 



