(,) R?_|-(M -D,')«+PÇ = o, 



( g88 ) 



» Pour ne pas trop allonger ce Mémoire, je me bornerai aujourd'hui 

 à donner une idée succincte de la marche que j'ai suivie, et à établir les 

 principales formules dont les conséquences seront développées dans un 

 prochain article. 



5 I". Équations des mouvements infiniment petits d'un sjrslème homogène de molécules. 

 Réduction de ces équations dans le cas ou elles deviennent indépendantes de la direc- 

 tion des axes coordonnés . 



)j Pour obtenir, sous la forme la plus simple , les équations des mouve- 

 ments infiniment petits d'un système homogène de molécules, il suffit de 

 réduire à zéro les variables Ç, , »; , ^,, flans les équations (6) de la page 8r4 

 (séance du -27 mai), qui deviennent alors 



(L-DO?+R>i + QC = o, 



I 



Dans ces équations 



sont les trois déplacements d'une molécule , considérés comme fonctions 

 du temps t et des coordonnées rectangulaires x , y , z; tandis que 



L, M, N, P, Q, R, 



peuvent être censés représenter des fonctions entières des caractéristiques 



D,, D,, D,. 



Seulement, dans le cas général, ces fonctions entières, développées sui- 

 vant les puissances ascendantes deD,, D^, D^ , sont composées d'un 

 nombre infini de termes. 



1) Dans le cas où les équations ( i ) prennent une forme indépendante de la 

 direction des axes coordonnés (voir l'article inséré dans le Compte rendu 

 de la séance du 1 7 juin , et aussi le Mémoire sur la théorie de la lumière, 

 lithographie, sous la date d'aoïjt i836, pages 55 et Sg) , on a 



L = E + FD; , M = E 4- FD; , N = £ + FD:', 

 P = FD,D., Q = FD.D., R = FD,D„ 



E, F, désignant deux fonctions entières du trinôme 



D; + D; 4- D!; 

 et par suite , 



(aj (D; — E)g=FD,u, (Dî — E)>i = FD,u, (D; — £) Ç = FD,t> , 



