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u désignant, pour le point x,j,z, la dilatation du volume déterminée 

 par la formule 



(3) ^ -= D,H- D,), + D.Ç , 



de laquelle on tire, en la combinant avec les équations (2) 



(4J [D? — E— (D:+D;H-D:)F]'.=o. 



Soient d'ailleurs 



a, b, c, 



les cosinus des angles formés par un axe fixe, prolongé dans un certain 

 sens, avec les demi-axes des x, j,s, positives; et « le déplacement d'une 

 molécule, mesuré parallèlement à cet axe. On aura 



(5) « = aï + iw + c-Ç, 

 et l'on tirera des formules (2) 



(6) (D? — E) « = («D, + bD, + cU.)Fi; , 

 puis de celle-ci, combinée avec la formule (4), 



(7) (D?-E)[D,'— E — (D;H-D;-f-D!)F]« = o. 



» Lorsque la dilatation u , et sa dérivée du premier ordre, relative à t, 

 savoir, D,tj, sont nulles à l'origine du mouvement, elles sont toujours 

 nulles, en vertu de la formule (4). Alors la densité du système de molé- 

 cules donné reste invariable pendant la durée du mouvement ; et c'est ce 

 qui paraît avoir lieu à l'égard des mouvements infiniment petits de l'éther 

 qui, dans des corps isophanes, occasionent la sensation de la lumière. 

 Alors aussi la formule (3) donne 



(8) D4 + D,^ + aC = o, 

 et les formules (2) se réduisent à 



(9) (D:— E)Ç = o , (D? — E) » = o , (D,' - E)C = o. 



» Lorsque les équations des mouvements infiniment petits sont homo- 

 gènes , E devient proportionnel à D^ + Dj + D' , et F se réduit à une 

 constante. On peut donc alors supposer 



(,o) e=«(Dj + d;-i-d:), 



et 



(,.) F=,f, 



(, f désignant deux constantes réelles. Cela posé, les formules (2), (4) et (7) 



