PHYSICAS E NATURAES 23 
eixo, e por t' a metade do tempo correspondente às observações com o 
mesmo fio, mas na 2.º posição do eixo, teremos pela equação (d) para 
cada fio 
— sen c=-sen n sen )—cos n cos à cos t 
+ sen c==Ssen n sen )—cos n cos à cos ft 
Sommando estas 2 equações virá 
1 1 
tgô==cot n cos q(t+t) cos 3 (E—t') 
e pelas equações (/), que nos dão 
cot n==tg(g— 8) sec À 
e ] 
(9) tgo=-tg(P—B). cos q (+) cos a (t —t') sec ) 
Para determinar 2 temos as equações (e) que nos dão 
Ega 
das a 
e por serem b e a muito pequenos 
ey e 
p=b=+5 
sendo b, e b, as leituras do nivel feitas nas 2 posições do instrumento. 
Na fórmula (9) o factor sec ) pôde reputar-se constante, e como 
tal supprimir-se na reducção de uma serie completa de observações, uma 
vez que ao valor medio de todas as declinações determinadas se accres- 
cente uma pequena correcção relativa ao azimuth do instrumento. 
Effectivamente ) representa como vimos a differença entre a ascen- 
são recta da estrella e a media dos tempos observados nas 2 passagens 
sobre o mesmo fio a leste e oeste do meridiano, suppondo pois boas 
condições de estabilidade no instrumento, e o seu azimuth verificado e 
corrigido de tempos a tempos por meio de uma mira, à qual se refira 
a posição do fio medio do reticulo, poderemos, segurando assim a in- 
variabilidade de cos », despresal-o no calculo isolado de cada declina- 
