IV. 
Estudiemos la LEY DE LOS TIEMPOS. 
Supongamos ahora que muestro vasto almacen de aire contiene el gas á la 
densidad de 4 atmósferas, y no á la de 2, como hasta aquí hemos venido ad- 
mitiendo. 
Los esfuerzos serán crecientes desde la division 64 hasta la 16, y cons- 
TANTES desde la 16 á la cero /fig. 99). 
51 el almacen hubiera de llenarse de aire gy 
| 
á 8 atmósferas, los dos períodos del trabajo 56 
constitulrian: 48 
Uno de esfuerzos crecientes, que duraria 40 
56 segundos, invertidos por el piston en ba- 32 
jar del 64 al 8 /fig. 100); 24 
Y otro de esfuerzo constante y de una 16 | 
duracion de 8 segundos, invertida por el mis- 8 
. . (2) 
mo piston en bajar desde el 8 al cero. 0 id E 
Y así sucesivamente. E 
Por manera que, cuando queremos aire 
, , ; Fig. 99, 
á 2 atmósferas, el período del 
G 64 oo' 
trabajo constante, dura ==! DN 
- z 64 ar 64 
Cuando á 4 atm., dura — = 16” á 
4 56 
A 010) 
i e 64 e E 
Cuando á 8 atm., dur: 108 48 
> z z 40 
Cuando á » atmósferas, dura 
32 
altura del cilindro $ 94 
- == GO 
número de atm. 16 
S 
Ya tenemos la Ley DE LOs TIEMPOS DEL TRABA- 0 Almacen 
JO CONSTANTE: vamos ahora á la LEY DE LOS TIEM- db 
POS DEL TRABAJO CRECIENTE. qui 
Si comprimimos el aire á 8 atmósferas, 
E Ce a 64 o 
1. El piston invierte 32” (==) en bajar e 
2 € Fig. 100. 
de la division 64 á la 32 (6, lo que es lo mismo, 
en condensar el aire desde 1 4 2 atmósferas). 
2.” En recondensar hasta 4 atmósferas el aire ya condensado á 2 (6 sea en 
- OO EAS E 64 
bajar desde la division 32 á la 16) invierte el piston 16 segundos (= al 
Y 3. En percondensar á 8 atmósferas el aire ya comprimido á 4 (6 bien 
: . 64 
en bajar desde 16 á 8) emplea el piston 8 segundos (E == etc. 
