CAPÍTULO II. 
TEORÍA DE LOS ÉMBOLOS CONJUGADOS DEL SISTEMA DIFERENCIAL. 
Estudiado lo anterior, de seguro ocurrirá preguntar: ¿Qué clase de proble- 
ma es el que resuelve la conjugacion de los émbolos decrecientes en razon 
geométrica? ¿Qué es eso de ahorro de esfuerzo en el instante final? ¿Hay en 
todo ello alguna ilusion? ¿un absurdo quizás? 
¿Cuál es la esencia íntima de la teoría? ¿Por qué nos hemos de cenir á los 
últimos instantes de la condensacion? ¿Qué pasa en los primeros? ¿qué ocurre 
en todos los demás? 
11. 
Entremos en la cuestion, partiendo de lo más elemental en la ciencia. 
Sabemos que para evaluar todo trabajo producido, hay que tomar en consi 
deracion 3 elementos, 
tiempo invertido, 
espacio recorrido, 
y peso levantado (1). 
Preciso es para el rigor cientifico, que midamos, pues, con toda exactitud 
estos varios elementos, cuando hagamos con cilindros conjugados, ó sin ellos, 
una determinada condensacion. 
11. 
Imaginemos un solo cilindro, cuya base tenga una superficie tal, que la 
presion normal atmosférica de 76 centímetros de mercurio, sea justamente igual 
á 1 kilógramo. 
Llamemos á esta base especial MÓDULO KILOGRAMÉTRICO, y al cilindro corres- 
pondiente CILINDRO-MÓDULO (2). 
(1) De aquí la necesidad de un módulo tiende presuponiendo las leyes de MArIOTTE 
dinámico, el kilográmetro, el cual es igualá y Gay Lussac.) 
la Fuerza capaz de levantar 1 kilógramo á la (2) La presion atmosférica normal de 
altura de 1 metro en 1 segundo. El elemento 0,76 sobre 1 centímetro cuadrado, es igual 
tiempo y el elemento peso, son los más in-  á1*,0333. Por consiguiente, nuestro módulo 
fluyentes en el problema de la condensa—-  kilogramétrico tiene que ser menor que un 
cion y percondensacion del aire. (Se en- centímetro cuadrado. 
