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taja de un mayor número de períodos; y, 4 f ortiori, de la compresion escalo- 
nada con arreglo al sistema diferencial. La condicion de que llegue frio el aire, 
comprimido ya, al escalon sucesivo, se verificará de necesidad, por escasa que 
sea la longitud de los tubos de alimentacion, los cuales, por supuesto, pueden 
sin inconveniente disponerse de exagerada longitud relativa (/ig. anterior). 
Y el resultado será notablemente mejor para el ulterior uso del aire en los 
aero-motores, si se seca pasándolo por tanques de agua fria, como hacen los 
ingenieros de Delamater Works, en Nueva-York. 
vIL. 
Pero ¿sucederá lo mismo en el sistema diferencial no escalonado? ¿Pueden 
existir esas tuberías entre cilindros que se tocan? 
Y hénos aquí conducidos (tambien naturalísimamente) á tratar una de las 
más grandes dificultades, que creo vencidas por el empleo de los émbolos con- 
jugados: el calor exteriorizable en la condensacion de un gas. 
Muchas veces he dicho que los compresores conjugados han de suponerse 
provistos de todos los órganos de frigorizacion más eficaces conocidos hasta el 
dia, incluyendo la pulverizacion de agua, á fin de que la ley de Grar-Lussac 
no influya, al ménos notablemente, en la ley de Marrorre. Ahora, repito de 
nuevo que, aunque no dibujados en los aparatos anteriores los órganos refri- 
gerantes, siempre los doy por representados; y que, en gracia solo de la sen- 
cillez, he dejado de simbolizarlos figura por figura. 
Pero tengo para mí que la eficiencia de esos organismos y medios de fri- 
gorizacion violenta, ha de ser muchísimo mayor en los cilindros diferenciales 
que en cualquiera otro género de compresores. 
VII. 
En la exteriorizacion del calor termométrico durante la compresion de un 
gas, representa el tiempo un papel principalísimo: esencial, á mi entender. 
El gran principio de la dinámica, «lo que se pierde en tiempo se gana en 
fuerza,» es enteramente correlativo de este otro al tratarse de la condensacion 
¿de un gas: «Lo que se pierde en tiempo se atesora en calor dinámico.» 
Quizá esto necesite algun comentario. 
Sabido es que el calor se transforma en trabajo, y el trabajo en calor; y que 
una misma cantidad del uno no puede producir más que una correlativa canti- 
dad del otro, y vice-versa.—425*, cayendo de la altura de 1 metro, producen 
una Caloría; y una caloría levanta á la altura de 1 metro, 425 kilógramos: ni 
más ni ménos. 
Así, pues, el trabajo primitivo que empleemos en comprimir aire, no puede 
transformarse más que en una cantidad necesariamente determinada de calor; 
