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pero este calor puede ser de resorte, ó almacenable dinámicamente en la masa 
misma del aire, ó bien termométrico, ó sea sensiblemente superior al de la 
temperatura ambiente; mejor dicho, la compresion de un gas desarrolla am- 
bas clases de calor, cuya integracion iguala correlativamente al trabajo in- 
vertido. El calor exteriorizado es el superior á la temperatura ambiente: este 
exceso de temperatura dilata la masa de aire; aumenta su tension; es una 
componente del trabajo invertido en el momento de estarse verificando la 
compresion; pero, instantes despues, ese exceso de temperatura se ha disipado, 
transportándose á los cuerpos circunstantes y llevándose consigo la parte de 
trabajo en él invertida, esto es, dejando sin ella á la masa del aire, cuya ten- 
sion por necesidad desciende, ó, lo que es lo mismo, cuya fuerza queda dismi- 
nuida en toda aquella cantidad de trabajo representada por la irradiacion. 
Trabajar, pues, en producir calor termométrico primeramente, y trabajar 
luego en inyectar polvo de agua para absorberlo, es gastar fuerza motriz dos 
veces en pura pérdida. 
Pues esta doble pérdida puede economizarse no coadyuvando á la exterio- 
rizacion del calor, y encomendando en gran parte la frigorizacion á la influen- 
cia de medios naturales que no exijan dispendio de trabajo industrial. 
IX. 
Es de diaria experiencia que el calor sensible necesita cierta duración para 
salir de un cuerpo, disipándose por irradiacion; y, si no se le deja tiempo para 
esa disipacion, claro es que habrá de ser más enérgica la fri- 
gorizacion que reduzca su temperatura, 
Permítaseme un ejemplo. 
Queremos comprimir aire á 8%” en un cilindro de 64 de al- 8 
tura, recorridos en 4 segundos con velocidad uniforme. 
E E E 7 5 16 
Claro es que el piston invertirá 2 segundos en bajar desde 
cero á la division 32. 24 
Hagamos ahora una hipótesis. 
Supongamos que ese tiempo de 2 segundos es justamente 32 
bastante para que el calor termométrico se vaya disipando por 
irradiación, á medida de su desarrollo, sin necesidad de frigo-= 0 
rizacion artificial; y, entonces, anulada la influencia de la ley 
de Gay-Lussac, nos resultará que la ley del trabajo invertido 
en bajar desde cero á 32, es precisa y exactamente la ley de ;g 
Maxtorrk. No bien se iba á exteriorizar calor, medios natura- 
les lo absorbian. No hubo aumento de tension parásita y fugaz: 64 
solo existió el aumento de tension correspondiente á la reduc- 
cion de volúmen: el trabajo, pues, invertido en comprimir, se 
