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encuentra todo, como un depósito sagrado, en la tension permanente de la 
masa gaseosa. 
Pero el piston sigue bajando; y, como desciende con velocidad uniforme, 
necesitará sólo 1 segundo para caminar desde el 32 al 48. El aire estaba á 2%" 
cuando el piston enfiló el número 32; y se hallará ahora á 4*"”, cuando el pis- 
ton éntre en la division 48. 
Ahora bien: el tránsito de una densidad á su doble es, como sabemos, una 
cantidad constante: por manera que el trabajo necesario para hacer bajar el 
piston desde el cero al 32, es enteramente igual al invertido en hacerlo des- 
cender desde el 32 al 48; y, por necesaria consecuencia, el calor en que el tra- 
bajo se transforma, es igual en el descenso desde el cero al 32, que en el des- 
censo desde el 32 al 48. 
Pero el tiempo no es el mismo en un caso que en otro: en el primer Caso 
ha durado la marcha 2 segundos, tiempo suficiente, por hipótesis, para la disi- 
pacion del calor termométrico; en el segundo caso dura 1 segundo solamente, 
tiempo no bastante, segun la misma hipótesis, para la disipacion del calor ex- 
teriorizado. Luego se habrá rezagado en las moléculas del gas un remanente 
considerable de calor sensible; y, aumentada su tension por este remanente 
parásito y que luego se ha de disipar por inevitable irradiacion, tendremos 
necesidad de un trabajo mayor para descender desde el 32 al 48, que para ba- 
jar desde el cero al 32; siendo así que, á igualdad de temperatura, el tránsito 
de una densidad á su doble es una cantidad constante. Y ¿habria sucedido esto 
si hubiéramos hecho, en 2 segundos tambien, la condensacion desde 2 4 4 at- 
mósferas, como en 2 segundos la hicimos desde 1 4 2 atmósferas? 
Pero sigamos. 
En */, segundo debe atravesar el piston la distancia del 48 al 56: el tra- 
bajo debiera ser el mismo, y la transformacion en calor, idéntica á la que hubo 
cuando el viaje desde cero á 32; pero el tiempo en que se realiza la condensa- 
cion desde 4*%'"” á 8, es la cuarta parte del tiempo en que se efectuó la conden- 
sacion desde 1 4 2; y además (nótese esto bien), la condensacion desde 1 á 2 at- 
mósferas se inició estando el aire á la temperatura ambiente, y la de 4 4 8%” se 
ha iniciado estando ya el aire á una temperatura muy superior á la atmosfé- 
rica. ¿Cómo extrañar, pues, la enorme acumulacion de calor en la temperatura 
final? ¿Cómo el incremento de tension que ella produce, y que pronto se ha de 
disipar? ¿Cómo el aumento de trabajo, que es su consecuencia fatal é inelu- 
dible? 
Y ¿habria habido que lamentar todos estos graves inconvenientes, sl se 
hubiesen hecho siempre trabajos iguales en tiempos iguales, y recorriendo ca- 
minos iguales? 
Y hé aquí cómo, por muy distinta senda, hemos venido á parar al punto 
de partida. Una buena máquina de comprimir por medio de cilindros debe, en 
primer lugar, separar del trabajo del almacenaje el trabajo puramente com - 
