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Sea un cilindro de una máquina de vapor 
en que se ha hecho el vacío y cuya altura 
esté dividida en 20 partes iguales. (/iy. 579.) 
Dejemos entrar vapor por abajo á 19M 
hasta que el piston llegue á la tonga 5.”, y 
entonces interceptemos la comunicacion con 
la caldera. 
El vapor, porsu fuerza elástica, seguirá 
elevando el piston; y, conforme á la tantas 
veces enunciada ley fundamental de la Pneu- 
málica, que lleva el nombre de MArIOTTE, 
irán las presiones decreciendo segun va= 
yan aumentando los espacios; por manera 
que, cuando el piston llegue á la zona 10.”, 
será de + atmósfera la presion del vapor: y, 
cuando toque en la 20.*, será solamente de + 
de atmósfera. Las presiones intermedias es- 
tán indicadas en el diagrama por la super 
ficie exterior á la rama de hipérbola, y la 
suma, en el caso actual, asciende á 69. 
El vapor, por consiguiente, nos da estos 
resultados: 
l 
al 
, z . = 2 
1,*" período: á presion plena; 5 ><10' 
2.” período: por expansi0O.......... 69 
| 
Una polencia, pues, tal como 50, se ha 
obtenido llenando de vapor la 4.* parte del 
cilindro; y una fuerza tal como 69 se ha 
aprovechado sin ningun nuevo gasto de flui- 
do, permitiendo meramente al vapor, ya uli- 
lizado, su expansion en un espacio 4 veces 
mayor. 
Así, en una máquina expansiva, la utili- 
zacion del vapor es aumentada, pero la po- 
tencia del piston es disminuida; por lo que, 
para un determinado efecto, el cilindro tiene 
que aumentar el área de su base, ó el movi- 
¡E yq Kg IIED EL 
(1) Fraccion de la carrera del 
piston al interceptarse la Trabajo 
comunicacion entre la cal- á 
dera y el cilindro. obtenido. 
a A MOE as 1000 
(MI sie 1,105 
Dn e taa : 1,223 
O lid 1,357 
DI dd 1,509 
ta: : , 1,693 
ein SE 1,916 
DE A 2,204 
Ms bi O Me 2,609 
Dd O E 3,302 
A 
miento del piston tiene que ser más rápido; y 
esto en la proporcion misma en que se veri- 
fica la expansion, si queremos que la obra 
ejecutada sea la misma con expansion ó sin 
ella (1). 
Pero la expansion, á ménos de ser muy 
considerable la tension del vapor en la calde- 
ra, no puede utilizarse prácticamente (2) más 
allá de los 1 de la carrera del piston, á causa 
del desmesurado tamaño del cilindro, ó de la 
gran velocidad del piston y sus rozamientos, 
y de la resistencia misma del vapor en el 
condensador, cosas todas que se hacen rela- 
tivamente mayores para una presion real- 
mente menor. 
Asíes que solo con grandísimas precau- 
ciones puede obtenerse una verdadera y real 
economía porel uso de la expansion en gran 
escala. Es necesario que el cilindro esté ro- 
deado de una camisa de vapor, ó bien hay 
que protegerlo eficacisimamente del enfria— 
miento por algunos otros medios; y, tanto, 
que en máquinas no resguardadas del enfria- 
mientose ha encontrado, experimentalmente. 
ahorro de combustible trabajando á presion 
plena; porque todo el beneficio de la expan— 
sion, y algo más todavía, no bastaba á balan- 
cear el enfriamiento natural en un cilindro 
de enorme superficie para que igualase en 
potencia á un cilindro menor trabajando á 
presion plena. 
Los beneficios de la expansion se reducen 
tambien notablemente cuando la máquina 
carece de condensador; porque el vapor, ade— 
más de todas las resistencias del mecanismo, 
tiene que vencer la de la atmósfera, igual á 
1* por módulo kilogramétrico. 
Asi es que los resultados de un diagrama, 
formado en la hipótesis (no práctica) de exis 
tir un vacío perfecto en el condensador, se 
aminoran para una máquina de alta presion 
sin condensador. 
Véase el nuevo diagrama para una expan- 
sion de 8 atmósferas en un cilindro de 8 mó= 
dulos de base. (/14. 580.) * 
Excusado parece advertir que estos resultados se 
refieren á la hipótesis de existir un vacío perfecto del 
lado del piston sobre que no actúa el vapor (lo que es 
inadmisible!. 
(2) En algunas de las admirables máquinas de 
CORNUALLES se trabaja interceptando el vapor á 3) 
de la carrera del piston. 
