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rapport entre des forces supposées appliquées longitudinalement 
à un petit prisme extrait du corps dans cette direction, pour l'unité 
superficielle de sa section droite, et les dilatations très-petites 
qu’elles lui feraient éprouver. 
Et cette sorte de notation est sans inconvémient si l’on n'oublie 
pas que R représente simplement le produit Ed, ou la force capable 
de donner (aussi par unité superficielle), à ce même petit prisme 
supposé isolé, la dilatation limite à relative à sa situation dans le 
corps, mais qu'il ne représente que quelquefois et non toujours l'ef- 
fort intérieur ou la pression supportée normalement par sa section 
transversale pendant qu'il fait partie du corps. Nous verrons mème 
que les constantes telles que E, qui sont fonctions des coefficients 
des formules de pression dont on déduit les dilatations effectives à, 
disparaissent assez souvent des équations de résistance à la rup- 
ture, qui contiennent ainsi seulement les constantes telles que R, 
en sorte que la désignation de la limite 9 par 5 simplifie ordinai- 
rement les expressions finales. 
La condition de non-rupture est, ainsi 
ë : E 
(38) R— ou => ED partout et en tous sens; ou 1 —= où => maximum = ù, 
en ne nous occupant, comme nous ferons désormais, que de celle re- 
lative aux dilatations positives, parce que celle relative aux con- 
tractions se traite de la même manière. 
Si a, 6, y sont les angles faits avec les x, y, z par la direction 
suivant laquelle la dilatation est à, la grandeur de celle-ci s'obtient 
en fonction des trois dilatations et des trois glissements dans les 
sens x, y, z, supposés calculés, par la formule (5) de l'art. (6) : 
(39) 
\ 
d — à, cos'æ + d, cos" + à, cosy + 
in Yye cos6 cosy + Y2x cosy cos + Jay cosæ cos6, 
qui prouve que les dilatations d se distribuent autour d’un point 
de la même manière que les divers moments d'inertie d’un corps 
. . e. 1 . 
solide, c’est-à-dire que les inverses ——= de leurs racines carrées, 
V+) 
