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c'est-à-dire où 1l n’y a aucune dilatation dans le sens x, ni dans 
“ divers sens qui lui sont perpendiculaires (car l'expression (9) 
= ?d, cos'é + à, sin6 + y sin 6 cos6 de l'art. 7 prouve qu’a- 
LE dy ne nul, quel que soit l'angle 6 de y’ avec y). 
Alors l'équation (46) se réduit à 
(49) VE + 
9 hd de Ris To 
et la condition de résistance à la rupture, à remplir pour tous les 
points, est que 
(50) 1 —/où > — Ar =, 
où qu’en construisant une ellipse dont les demi- 
axes soient OI” — f,,, OT” — /;; dans les sens 
yet z, le glissement principal de—=V à gr 
n'excède, nulle part, son rayon vecteur O T de 
méme sens. 
g° d#y de 
Le point dangereux est celui où A tp est le plus grand. 
C'est celui où, simplement, le glissement principal est le plus 
considérable lorsque ,, — /.. ou lorsque 2 VE.0, = 2 Va, 5, 
d'où d, — 6., c’est-à-dire lorsque (d’après l’expression (40) 
3— à, costa +- d, cos’ 6 + d, cos’ y) les limites de dilatation 
sont égales dans toutes les directions faisant le même angle avec 
les z, ainsi que nous le supposerons aux chapitres vi, VI, VI, 1x. 
De même que les limites des dilatations s'expriment (art. 24) 
Tr Et a : de RE 
par une fraction E? l'on a coutume d exprimer ainsi les limites 
des glissements 
T' T’ 
(51) Ley = Gr le = G 
G'et G' n'étant autre chose que les coefficients d’élasticité de glis- 
sement désignés ci-dessus par f et e, ou f” et e” (formules 18 et 
24 des art. 15 et16), qui, multipliés par les glissements, donnent 
