SUR LA TORSION DES PRISMES, ETC. 309 
posée rester tangente, après la flexion, au plan yz. Et donnons- 
nous (art. 2), des forces extérieures qui engendrent, comme aux 
articles précédents, des pressions transversales Pyy> P=:» Py- nulles 
sur les fibres, et, sur les sections w, des pressions longitudinales 
Paz proportionnelles aux ordonnées z, mais dont le moment total 
M— f p: z dw, au lieu d’être constant d’un bout à l’autre, varie 
lénéairement avec x, en sorte qu'il soit exprimé, P et a étant deux 
constantes, par 
(76). M=—P(a— 2), 
il en résultera P (a — x) — 122 2 dwo— Î=T, I étant toujours 
Z 
le moment d'inertie [2° dw, d’où 
__ P(a—7x) ; L 
(77) Pa = —— 2; outre py, — 0,p. —0,p,. — 0; 
données qui reviennent (art. 30 et 36) aux suivantes sur les dé- 
placements 
8 du P(a—x) du P(a—x). dw  VP(a—x dv du 
8) as berne tan conf 2H F4 dos ab À 
Mais les deux autres composantes de pression, p.. et pas tee 
seront pas nulles comme dans le cas de la flexion égale. 
Celle p.. doit même être telle que la somme JPz: do des actions 
exercées, dans le sens de z, par la partie À w 
æ Sur la partie w B du prisme à travers la sec- 
tion w, fasse équilibre aux forces extérieures 
sollicitant w B; forces qui ne se réduisent plus 
à un couple puisque leur moment P (a — x) est variable, mais 
qui ont, dans le même sens z, une résultante — P agissant à une 
distance À B — a de l'origine À, si aucune force capable de con- 
tribuer au moment M ne s'exerce sur le prisme entre ses extré- 
mités. En sorte qu'on doit avoir 
P 
(79) | fl px du —=— P. 
