310 MÉMOIRE 
dhss + —= = EM etc., 
Les équations différentielles indéfinies (30) — 
en y substituant les sat (77) données pour ss sis Peel Dos 
se réduisent à 
(80) RD FRnO TES ONG 
rer . ; sad do du\ dw _ d du 
a troisieme, qui revien FE (2+7) HO OU Tes — 7 eu 
Ë . d'w 
montre, en faisant attention que — F0 lorsque w est très-petit, 
est l'inverse du rayon p de la courbure prise par les fibres, que 
l'on a comme conséquence des suppositions (77) sur les pressions 
ou (78) sur les déplacements 
M EI du 
(81) OU — — 
_ pe À 
p EI EI pe dx 2? Paz 
Din 
tout comme dans la flexion circulaire (art. 36), qui n’est, au reste, 
qu'un cas particulier de la flexion considérée ici; cas répondant à 
P nul, son bras de levier a infini, mais leur produit P a fini et 
EI 
— M ou — alors constant entre les deux extrémités de la partie 
de prisme ane longueur quelconque dont on s'occupe. 
Mais il faut pouvoir trouver des valeurs de u,v,w qui y satis- 
fassent, et aussi aux équations définies (35). appliquées à la sur- 
face latérale du prisme. Les deux dernières se réduisent, vu que 
TT AS 
Pyn = Or Pz — O0» Pys— 0 C05/nT— 0, à IT cos Ty — o, 
fi PS 
I cos IIz — 0, d’où cosilx=— 1; et par conséquent la première, 
en appelant ds l'élément de la courbe contour de w, à 
(82) D pe = — Pay D 
en sorte que la pression sur la surface latérale, s’il y en avait une, 
se réduirait à une sorte de frottement dans le sens des arêtes. 
