SUR LA TORSION DES PRISMES, ETC. 313 
Il en résulte en effet, vu que 3 1—w c* 
3P z° 2ee 3fb° z° 12 
Pa Ps a Le 
| 20 c? 3E 2fc*+eb? c: b 
2Pb ee 3fb? J2. 
Poe wc  E 2fc+eb? bc”? 
et la pression s’exerçant sur les faces 2 b est donnée par la valeur 
de p,. pour 1 — Ë — o, et celle sur les faces 2 c est la valeur de 
Pzy pour Ÿ — + 1. Nulles aux points qui sont au milieu de la 
largeur de ces faces, ces pressions tangentielles sont petites par- 
: à z d ë . En : 
tout ailleurs, car les fractions Ÿ, - n’excèdent jamais l'unité, et il 
[+ 
; 3fb 
en est de même de celle lorsque e — f et que, comme à 
2fc?+e b? 
SU : : < ù £e 
l'ordinaire, la dimension 2 c excède celle 2b: enfin la fraction EL 
’ 
» . e , à 
dans le cas d'isotropie, a pour valeur (art. 30) ere Cest-à- 
. : e 
dire 1/10 si l'on admet (art. 13)e —e’, oue—1/4, rs = 2/5:e 
elle doit être petite dans tous les autres cas. 
Ces espèces de petits frottements longitudinaux qui, d’ailleurs, 
se compensent de manière à ne contribuer en rien au moment 
de flexion M (dû entièrement à l'action transversale P sur la sec- 
tion extrême B quand on a ÎPz: d w— — P), doivent donc n’in- 
fluer que fort peu sur la grandeur des déplacements; et l'on peut 
admettre, pour les applications, que lorsqu'ils n’existent PAS, Pr: à 
l'intérieur est sensiblement représenté par la formule (86) moins 
le terme en . (voy. art. 44 et chap. x). 
AL. Application à la pratique. Cas où la force ou le couple qui 
sollicite un prisme à fléchir agit dans un plan parallèle à l'un des deux 
axes principaux de ses sections. — Jamais, dans la pratique, la 
flexion n’est déterminée par des forces s’exerçant, soit normale- 
SAVANTS ÉTRANGERS. — X1Y. ho 
