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ment, soit tangentiellement sur les bases extrêmes des prismes, 
et distribuées sur leurs divers points comme l'indique la formule 
(73) ou (81) px — E ; des forces normales ou celles (art. 40) 
des forces tangentielles p.., p... Aussi les résultats ci-dessus ne sont 
pas applicables d’une manière tout à fait rigoureuse. 
Mais l'analyse précédente nous prouve toujours que si sur deux 
seclions quelconques, extrêmes ou non, les forces sont appliquées 
et distribuées de cette manière, il en sera absolument de même sur 
toutes les sections intermédiaires, et que les déplacements, dans 
toute l’étendue du prisme, seront représentés par les autres ex- 
pressions trouvées ci-dessus. Les formules donnent donc (comme 
à l’article 33) l’état de choses vers lequel converge l’état intérieur 
réel du prisme à mesure que l’on considère des parties plus éloi- 
gnées de ses extrémités ou des points d'application des forces qui 
font fléchir. | 
Il s'établit ici, dans l’espace, une sorte d'état permanent sem- 
blable à celui qui est produit, dans le temps, par l'action continue 
de causes constantes qui finissent par effacer l'effet des causes 
initiales d’un grand nombre de phénomènes. 
Et l'expérience prouve qu'il ne faut pas, pour cela, se placer à 
des distances considérables des points d’ap- 
> Au TEE plication; elle montre que la flexion en arc 
e R de cercle, par exemple, est produite dans 
À p Pr” B toute la partie intermédiaire C D d’une pièce 
prismatique À C DB sollicitée latéralement, aux deux parties ex- 
trêmes AC, BD, par des forces se réduisant à des couples De? 
et — P, P égaux, contraires et ayant l'un et l’autre leur plan pa- 
rallèle anx arêtes du prisme. De ce simple fait, qui s’observe pour 
tous les points, excepté ceux qui sont extrêmement rapprochés de 
C, D, et où il y a quelques compressions latérales extraordinaires 
dues à l'action immédiate des forces appliquées, les autres résul- 
tats ci-dessus s’ensuivent et peuvent être admis au moins avec une 
grande approximation. 
