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petits; sauf, lorsque nous aurons trouvé les déplacements, à cu- 
muler ceux relatifs aux diverses portions, pour avoir les déplace- 
ments totaux d’une grandeur quelconque. 
90. Glissements. Moments de torsion. Équations indéfinie et définie. 
s HUCONE dv dw i 
Or, les relations caractéristiques(101) = — — 02, — — 4y in- 
dx dx 
‘ du du duw du 
troduites d ' mn = — Dei _ 
roduites dans les formules (1 1) Jay v mode S me 
des glissements, et Po F Jay Pas = € Yae des pressions tangen- 
tielles réduites à la forme monôme (art. 16) et où nous suppri- 
mons les accents, donnent 
| 
+ 
S 
(103) Yay = re — 07, Tee 
(104) Pre (£ — 62), fe 1e ( LE by). 
Ce que nous avons appelé (art. 46) le moment de torsion, et 
désigné par M,, n’est autre chose que la somme des moments, 
autour de l'axe des x, des composantes de pression, ou, pour 
mieux dire, de fraction pas d&, pay de, pa: du sur les divers élé- 
ments dw. La première composante a un moment nul puisqu'elle 
est parallèle à l'axe; les deux autres ont, pour bras de levier, z 
et y, mais la dernière agit dans un sens opposé à celui dans lequel 
nous supposons que la torsion.s’opère (art. 47). Donc on à : 
(105) M; — | de (ps: y — pe, 2) 
ou, en substituant (103) et (104) : 
Fe du » du 
(106) M [de Le (T + 6r)5 — ae — 0:):|. 
Cette expression se réduirait à 
0 (e [y dw + ff 2 dw) = 0 (F1 + el), 
