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ou que la section est un cercle, lon a 
(120) mr 
M BIC GI GE" 
Le gauchissement est nul, en sorte que les sections circulaires 
planes restent planes et perpendiculaires à Paxe, comme on pou- 
vait le prévoir, puisque aucune de leurs parties n’a alors de raison 
de se courber plutôt d’un côté que de l'autre, Les glissements 
principaux (art. 7) se réduisent aux inclinaisons que prennent, 
sur des parallèles à l'axe du prisme, les fibres ou files de mole- 
” cules primitivement droites aussi et parallèles à cet axe, mais de- 
ge : 27 ns 
venues des hélices ayant toutes le même pas me Enfin le moment 
de torsion (120) est égal au coefficient d’élasticité de glissement 
multüplié par le moment d'inertie polaire J — fr° dw de la sec- 
tion et par la torsion 6. 
Ce résultat, que Coulomb a fait connaitre, avait été étendu, par 
divers auteurs, à des prismes ou cylindres à bases quelconques. 
Mais la formule de Coulomb M, — G J 4 n’est exacte que poar le 
cas où il l'a donnée, où il n'y a aucun gauchissement. Pour tout 
autre cas que b—=c, et plus généralement pourtoute autre section 
que le cercle, elle donne un moment trop fort. Ainsi pour l'ellipse, 
comme on a 
all (Si em fr) J (T1) 
RATE EU L'OLROE Tan 
l'on voit bien que le moment M, — =iG 0 est toujours moin- 
dre que G 36, et que si J'est très-petit Pr rapport à l', ou c* par 
rapport à b?, l’on a sensiblement 
MY GLO) 
valeur qui est très-petite par rapport à celle G (1 + l’) 9 de la 
théorie ancienne dont nous parlons, et qu'il faut abandonner. 
