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dilatations obliques qui résultent de glissements Jay» Je, et qu ail 
sufhsait d'imposer une limite à ceux- Cl, et, même, seulement au 
glissement principal q Ye = V Pay E ay quand la contexture du 
corps est égale autour de l'axe des x comme nous le supposons. 
Mais il pu chercher d’abord le point où a lieu le plus grand 
glissement principal, et où, par conséquent, la cohésion court le 
plus de dangers. k 
Au point de la section quelconque w dont les coordonnées sont 
y; 2, le glissement principal F2 suivant une parallèle à +, est donné 
(art. 7) F après les expressions (1 14) de ses composantes Jay Ye, 
par celle 
0 ( 2 
(1 23) J'x = J'ey + Ja == (=) (bi 2 + GAY) 
On voit que dans une suite de points appartenant à une même 
droite quelconque partant du centre, ou pour lesquels le rapport 
de 2 et de y est constant, le plus grand glissement y se trouve 
à ceux où z° et y ont les plus grandes éu et, par conséquent, 
aux points où cette droite rencontre le contour de la section. 
C’est donc sur ce contour elliptique qu'il faut chercher le point 
dangereux (art. 25). 
Si l'on met pour z* dans l'expression précédente sa valeur 
c? (: + 2) relative aux points du contour, elle devient 
on A LAURE a bles \s bi b° 2 2 
fr gran af sega 
expression qui, lorsque b => c, est la plus grande possible pour 
Y—=0,z— + c,etla plus petite pour z — 0, = +0. 
Les points dangereux, ou de plus grand glissement, sont donc aux ex- 
trémités du petit axe. Et c'est aux extrémités du grand axe qu'a lieu, 
sur le contour de la section, le plus faible glissement ou le moindre 
péril de rapture ou de désagrégation par torsion. 
62. Comparaison avec la théorie ancienne. Explication. — Ce 
résultat remarquable est opposé à la théorie ordimaire, d’après 
