SUR LA TORSION DES PRISMES, ETC. 365 
du STE 
à insi — — o{art. 1}, ce qui réduit tou- 
déplacements, ainsi que celle — ( }, ce q 
jours la première équation imdéfinie à 
du du 
EE — . 
(a A6) dy "  d:° 9j 
nous avons, dis-je, cherché à l'intégrer exactement ! pour les 
données sur les forces consistant à supposer que les composantes 
longitudinales de pression sont nulles sur les faces latérales, en 
remarquant que l'équation défimie (110) (È —+ 0 y) dy — 
(£ 0 :) dz—o, qui l’exprime pour un contour quelconque, 
se partage naturellement en deux autres pour le contour discon- 
tinu du rectangle, savoir : 
_ — Oz poury—= + b quel que soit z entre — c et c 
(147) du S 
= — — 07 pour z= + c quel que soit y entre — b et +-b. 
On peut voir que le problème exprimé par les équations (146) 
et (147) est le même que celui de la détermination des tempéra- 
tures permanentes qui seraient prises dans notre prisme rectangle 
ou dans une de ses tranches, d'épaisseur finie ou infiniment pe- 
üte si, les deux bases étant imperméables à la 
LA chaleur, les faces latérales laissaient passer nor- 
malement des flux de chaleur entrante et de cha- 
leur sortante ff, ff, proportionnels aux distances 
y=Bf, z— Cf des points d'entrée ou de sor- 
tie aux lignes B, C qui occupent le milieu de ces faces. 
Nous devons à M. Wantzel de nous avoir fait remarquer que 
la seconde des deux conditions définies se simplifie en faisant 
(148) u— — 0yz + u; 
© Comples rendus, 22 mars 1847, t. XXIV, p. 487. 
