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normales à la section devenue courbe (art. 68), et le glissement y 
est nul dans tous les sens. Et les points le plus en péril sont ceux 
au milieu des côtés, c’est-à-dire précisément les points du contour 
les plus rapprochés de l'axe. 
C'est, en effet, en ces derniers points que malgré une moindre 
inclinaison, sur l'axe de torsion, des fibres devenues hélicoïdales, 
ces fibres s’inclinent le plus sur la normale à la section, vu l'incli- 
naison prise en sens contraire par cette normale sur le même axe; 
comme on l'aperçoit très-bien sur le modèle en relief, de 20 cen- 
timètres de côté, dont on a parlé art. 76, ou sur l'épure ombrée 
de ce mème article, qui en offre le plan et l'élévation à l'échelle 
des 0,15, en considérant les rencontres B, B, B des hélices ponc- 
tuées BBB... avec les lignes AB À qui représentent les côtés des 
sections devenues courbes. 
Ce plus grand glissement est donné par l'expression suivante : 
Fay (poury=0,2=+c)=+g.(poury—=+b,z=—0) 
1 
2e — Ai 
LIN? 2 3? 5? 
(80) {2200 À) 0 — + 
: M CR NS Le 
e +e e <F};e € +e 
— 1,350630. b 06. 
83. Condition de non-rupture du prisme carré. Confirmation expé- 
rimentale. — Pour poser l'équation ou plutôt l'inégalité comme 
celle (53) de l'art. 27, 
T — ou = maximum de Ggz, 
exprimant que la matière du prisme ne se désagrégera pas sous 
l'action des forces qui le tordent et dont le moment est M,, on 
î 
voit que nous n'avons qu’à écrire, 3 étant la limite à imposer au 
glissement principal (art. 27 et 63), ou ce qui revient au même, 
T celle que ne doit pas dépasser la composante tangentielle de 
pression par unité superficielle : 
TL Eli35063..G16.b, 
1, 
ou => 
