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leurs dimensions homologues; et la comparaison des deux pre- 
mières expériences sur le verre prouve seulement que l’angle de 
rotation, pour même effort et même section, est proportionnel 
à la longueur de la lame. 
Mais la troisième et la quatrième expérience sur le chêne vé- 
rifient la loi théorique relative aux lames minces ou aux sections 
très-allongées. Et la même vérification se rencontre dans la com- 
paraison des deux premières expériences sur le verre à la troi- 
sième expérience sur la même matière. 
On ne peut inférer de la cinquième expérience sur le chêne, 
comparée aux deux précédentes, rien de contraire à cette même 
loi; car lorsqu'une règle d’une matière aussi-fibreuse et aussi 
peu homogène a été réduite, par un rabotage nécessairement 
accompagné de compression, à une épaisseur d'environ un 
millimètre et demi, lon conçoit très-bien que la résistance 
spécifique au glissement mutuel de ses fibres ait pu changer 
très-sensiblement. Et l’on ne doit pas s'étonner davantage d’avoir 
trouvé un coefhicient de résistance très-différent avec le prisme 
des deux premières expériences sur le chêne et avec la règle des 
trois dernières, lorsqu'on applique une formule où l’on suppose 
que les élasticités sont égales dans les deux sens transversaux, 
faute de savoir quel est leur rapport, dont la connaissance eût 
permis de se servir des formules plus générales que nous don- 
nerons plus loin (chapitre X) pour le cas d’mégale élasticité. 
87. Glissements relatifs des fibres, quand les sections sont rectan- 
gulaires. Plus grands glissements pour des points de chacun de leurs 
côtés. — Si nous calculons comme pour le prisme carré (art 81) 
les glissements zyr Ya: AUX divers points de la section rectangle 
pour laquelle - — 2, c’est-à-dire exactement par les formules 
(4 
(18), (159) pour les points du contour, et approximativement 
au moyen des valeurs de x du tableau de l’art. 84 pour les points 
de l'intérieur, nous obtenons les nombres consignés aux deux ta- 
bleaux suivants : 
