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ment orthogonales et qu'il n’y a que de faibles glissements, en 
sorte que ces parties ne contribuent presque pas à la résistance ?. 
CHAPITRE X. 
CAS OÙ L'ÉLASTICITÉ DE GLISSEMENT NEST PAS LA MÊME DANS LES DIRECTIONS 
DES DEUX AXES TRANSVERSAUX. 
106. Equations générales donnant alors le déplacement longitu- 
dinal u. — C'est, comme il a été dit art. 46, pour fixer les idées 
d'une manière plus claire que nous avons supposé, dans tout 
ce qui précède : 
e—f—G, 
ou l'égalité des élasticités de glissement (art. 17) autour de l'axe 
de torsion ou des x. 
Nous y avons aussi été déterminé par le désir de donner sous 
leur forme la plus simple les seules formules que lon puisse, 
jusqu'à présent, appliquer à la pratique; car on n’a pas encore 
trouvé, par des expériences, le rapport que peuvent avoir entre 
eux les deux coefficients de glissement transversal e, f pour di- 
verses matières, et 1l faut bien les supposer ordinairement égaux. 
Mais les formules peuvent être établies avec la même facilité 
pour e, f inégaux. 
En effet, faisons pour la symétrie 
E— G, e— ca 
! Nous avons même trouvé pour M, la très-faible valeur 0,01857 G J 4 quand la 
& section se compose de deux orbes séparés, qui sont 
4 donnés par l'équation du quatrième degré de la pre- 
mière nole de cet article en faisant © — — 1/16 b>, 
a —— 1/6. En sorte que la résistance à la torsion, autour d’un même axe inter- 
médiaire, de deux cylindres parallèles, liés de manière que leurs bases ovoïdes se 
regardent toujours par les mêmes sommets, et espacés d'environ quatre fois le dia- 
mètre de ces bases à peu près aussi hautes que larges, n'est que le 1/54 de ceque 
donnerait l'hypothèse ancienne de la conservation de la forme plane de leurs sections 
et de leur normalité à l'axe autour duquel la torsion s'eflectue. Cela ne doit pas étonner 
si l'on considère que le glissement est nul aux points z2— 0, y — + V2: ou à très- 
peu près au centre de gravité de chaque orbe. (Mars 185b.) 
