SUR LA TORSION DES PRISMES, ETC. 159 
infini de termes, obtenue (art. 66), soit par la méthode des coeffi- 
cients indéterminés, soit en mettant des séries entières à la place 
des deux fonctions arbitraires @ et Ÿ dans u —@ ee + ne Ÿ— 1) 
G G 
+ Ÿ ere est (au lieu de 134), 
U—= dy + La, E+a (re L)+a 22 + a (23 = 
Ve'c” Ve 
Ve V5’ G Ve" 
LR z° sa pz Pz LE 
ZE T4 (3 = + a ee —(6— = et E)+a (4 = — 2 )+. 
| È VERT VE fe": c Ve"“c" Ve 
identique avec celle du cas d’égale élasticité, quand on met dans 
Y_ © au lieu de y et z. Et l'on trouve, en autres coor- 
Ve Ve’ 
données, 
(247) 
“celle-ci 
lu=2ap'cosn6+E ay p“sinn'é, 
(248) 
où l'en a 
e T 
expression dans laquelle les exposants n et n' peuvent être négatifs 
ou fractionnaires sans qu’elle cesse de satisfaire àl’équation différen- 
du n Eu : c 
tielle ç’ AE Su = 9,00 à la suivante, dans laquelle celle-ci 
Cf 
se transforme lorsqu'on passe aux nouvelles coordonnées, analo- 
gues aux coordonnées polaires du cas 6 —6” (note de l’art. 66) 
du du du ss 4 
Tous de — 
On tire de (247), au lieu des expressions (137)et(138) 
prune: zVe 
AT 4%, 6—arctang—,——ptosé, —— sin 6 ; 
p VE+£ CEA E P Vs P 
Lure me Us dl 
PS TE a +20, +20, + Ba, (Z =) + AAA 
=—Ena p"—t cos (n n—1)6+—2 n'a p"—'sin(n—1)6. 
6! Ve 
(249) du 1 
Z 2YZ 
CT) PEN Me ST PC) ee 
TT TM T 
= Ena,psin(n—1) E+—Enaup"cos(n—1)6. 
ve” Ve 
Re 
58. 
