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tous les angles saillants, même obtus, des sections, les surfaces de 
celles-ci se courbent nécessairement de manière à rester nor- 
males aux arêtes des prismes devenues des hélices (à pas constant 
ou variable), lorsqu'on suppose, comme nous l'avons toujours fait, 
que les pressions extérieures sont nulles ou normales aux faces laté- 
rales, ou, au moins, qu'elles n’ont aucune composante dans le 
sens x des arêtes. 
En effet, supposons seulement aux composantes p,,, P une 
forme binôme, qui est celle qu'elles ont lorsque la section ortho- 
gonale du prisme est simplement un plan principal d’élasticite, 
savoir (art. 15, 16, formules 17 et 16): 
(268) per = Égey Fguer Par = eg Ph Yay 
nous aurons, sur deux faces latérales du prisme, dont nous ap- 
pellerons y’, y” les normales, faisant des angles quelconques 6, € 
avec l'axe des y (première expression 21 de l’art. 16) 
Pyre — C0 6 (Fgzy 1h? Yzx) +-sin 6 (e Ye + b” y) 
260 MES Û 
(269) Pie — cosé” (Fq a + h" Y:x) —+- sin 6" (e Yet h Yay)- 
Comme on a, par hypothèse, py} — 0, Pyn —= 0, ces deux équa- 
tions donnent, quels que soient les angles 6 et 6°, et quel que 
soit, par conséquent, celui des deux faces latérales normales 
ay et y’: 
ST / 
ay = 05 Ya = 0, d'OÙ ge = VY'ey + Y'a — 0: 
par conséquent, il n’y a aucun glissement à l'intersection de ces 
faces, et elle reste normale à la section. 
Cette seule connaissance permettra, dans quelques cas, de dé- 
terminer approximativement la forme courbe que la torsion du 
prisme fait prendre à ses sections. 
